混凝土中多点同步爆炸能量聚集效应分析.pdf

第3 1 卷第1 期 爆破 V 0 1 ．3 1N 。．1 2 0 1 4 年3 月B L A S T I N GM a r ．2 0 1 4 d o i 1 0 ．3 9 6 3 ／j ．i s s n ．1 0 0 1 4 8 7 X ．2 0 1 4 ．0 1 ．0 0 5 混凝土中多点同步爆炸能量聚集效应分析术 张世豪1 ，韩晶1 ，王华2 ，焦国太1 ，王晓倩1 1 ．中北大学机电工程学院，太原0 3 0 0 5 1 ；2 ．北京航空航天大学宇航学院，北京1 0 0 1 9 1 摘要根据混凝土中C - J 爆轰理论，用A U T O D Y N 软件分别对1 、2 、4 、5 点装药在混凝土中的同步爆炸进 行了数值模拟。通过数值仿真所得数据，分别从爆炸应力波和爆炸能量角度研究了多点爆炸能量聚集效应。 结果表明在相同装药当量条件下，多点爆炸应力波在装药对称位置发生相互作用压力叠加，造成混凝土变 形能密度及内能密度较单点爆炸时显著下降，提高了装药的能量利用率，从而导致多点起爆毁伤区域较单点 爆炸时增大。另外，由无量纲分析建立了较合理的能量耦合系数模型，为混凝土中多点爆炸毁伤效果提供理 论依据。 关键词爆炸力学；装药个数；应力波相互作用；数值模拟；混凝土 中图分类号0 3 8 3文献标识码A文章编号1 0 0 1 4 8 7 X 2 0 1 4 叭一0 0 1 9 0 6 E n e r g yG a t h e r i n gE f f e c to fM u l t i - p o i n t S i m u l t a n e o u sE x p l o s i o n 。i nC o n c r e t e Z H A N G S h i h a 0 1 ，H A N ．r i n 9 1 ，W A N GH u a 2 ，J I A OG u o ．t a i l ，W A N GX i a o q i a n l 1 ．C o l l e g eo fM e c h a t r o n i cE n g i n e e r i n g ，N o r t hU n i v e r s i t yo fC h i n a ，T a i y u a n0 3 0 0 51 ，C h i n a ； 2 ．C o l l e g eo fA s t r o n a u t i c s ，B e i j i n gU n i v e r s i t yo fA e r o n a u t i c sa n dA s t r o n a u t i c s ，B e i j i n g1 0 0 1 9 1 ，C h i n a A b s t r a c t B a s e do nt h eC - Jd e t o n a t i o nt h e o r y ，t h es i m u l t a n e o u se x p l o s i o ne f f e c t so f1 ，2 ，4 ，5c h a r g e si nc o n c r e t e w e r ec a l c u l a t e db yA U T O D Y Ns o f t w a r e ．A c c o r d i n gt ot h ed a t ao b t a i n e df r o mn u m e r i c a ls i m u l a t i o n ，t h ee n e r g yg a t h e r - i n ge f f e c to fm u l t i p o i n te x p l o s i o nw a ss t u d i e df r o mt h ev i e wo fb l a s ts t r e s sw a v ea n de x p l o s i o ne n e r g y ．R e s u l t si n d i c a t e dt h a t ，o nt h ec o n d i t i o no fs a m ee q u i v a l e n tw e i g h tc h a r g e s ，t h ei n t e r a c t i o ns t r e s ss u p e r p o s i t i o no fm u l t i p o i n te x p l o s i o ni nc h a r g es y m m e t r i c a lp o s i t i o n sd e c r e a s e dt h ed e f o r m a t i o ne n e r g yd e n s i t ya n di n t e r n a le n e r g yc o m p a r e dt ot h e s i n g l ee x p l o s i o n ，a n di m p r o v e dt h ee n e r g yu t i l i z a t i o no fc h a r g e ，w h i c hi n c r e a s e dt h ed a m a g ea r e ai nt h es a n l es i t u a t i o n o fm u l t i - p o i n ti n i t i a t i o nw h e nc o m p a r e dw i t hs i n g l ep o i n te x p l o s i o n ．I na d d i t i o n ，ar e a s o n a b l em o d e lf o re n e r g yC O U p i i n gc o e f f i c i e n tw a sb u i l ta c c o r d i n gt od i m e n s i o n a la n a l y s i sa n dp r o v i d e dat h e o r e t i c a lb a s i sf o rd a m a g ee f f e c t o f m u l t i p o i n te x p l o s i o ni nc o n c r e t e ． K e yw o r d s e x p l o s i o nm e c h a n i c s ；n u m b e ro fc h a r g e ；s t r e s sw a v ei n t e r a c t i o n ；n u m e r i c a ls i m u l a t i o n ；c o n c r e t e 白海湾战争以来，钻地武器作为摧毁敌方坚固 目标及地下深层目标的有力武器发挥了巨大的威 力，引起了世界各国的高度重视。其中，采用多枚弹 收稿日期2 0 1 3 0 9 1 9 作者简介张世豪 1 9 8 8 一 ，男，硕士研究生，从事侵彻式战斗部毁 伤技术方向研究， E - m a i l z h a n g s h i h a 0 8 8 0 4 1 6 1 6 3 ．c o n 。 通讯作者韩晶 1 9 8 0 一 ，男，副教授，从事灵巧弹药技术研究。 基金项目国家部委基础研究计划 B 1 0 2 0 11 0 0 0 2 在目标点钻入地下一定深度后同时爆炸，是摧毁深 地下战略工程的最佳袭击方式之一。多点爆炸能量 聚集效应，不仅可以以小当量武器得到大当量武器 地冲击效应，而且能够极大地提高爆炸能量的有效 利用率，从而提高对防护工程的破坏作用⋯。 但是，由于多点爆炸所产生的多个冲击波相互 作用的复杂性，多点爆炸能量聚集效应的理论方法 研究十分困难，目前采用试验和数值模拟两种方法 万方数据 爆破 2 0 1 4 年3 月 仍是主要的研究手段。陈志林对空中两点聚集爆炸 进行了研究旧J ，认为仅就空气冲击波这个杀伤因素 而言，在当量相同条件下，多点聚集爆炸造成地面破 坏杀伤范围超过单点爆炸。顾文彬、孙白连等人对 浅层水中沉底爆炸冲击波相互作用数值模拟进行了 研究旧’4 。，结果表明，水底对冲击波压力峰值有较大 的削弱作用，水面使冲击作用冲量明显减少，冲击波 相互作用的压力叠加或多次冲击作用大大提高了爆 炸威力。李旭东、刘凯欣等人研究了三点同时爆炸 时冲击波在水泥砂浆板中聚集效应的特点和规 律‘5o ，结果表明，聚集效应将引起正应变在聚集区 域强烈的非线性激增，并且将在距离爆炸点更长的 距离内维持高应力状态。但是，以上研究主要选择 空气及水为目标介质，并未对} 昆凝土中多点爆炸深 入开展相关研究。 在前人工作基础上，采用A N S Y SA U T O D Y N 软 件，对1 、2 、4 、5 点装药在混凝土中的爆炸进行了数 值模拟，根据计算所得数据，分别从爆炸应力波和爆 炸能量角度分析了多点爆炸的能量聚集效应，为多 弹作用混凝土类防护工程提供理论参考。 1 多点混凝土中爆炸的数值模拟 1 ．1 有限元建模 有限元计算模型如图1 所示，根据爆炸点数的 不同分4 种工况进行计算，建立三维计算模型。为 了提高计算效率，计算时取1 ／4 对称模型。首先在 ◆E 静⋯2 a 单点 ￡_ D ● 命一一{ 一婶～卜 ；． 塑 ．； 单点爆炸的基础上，对2 、4 、5 点同步爆炸过程进行 数值模拟。四种方案中装药均填充B 炸药，且装药 量相同，均为3 4 ．5g ；其中，单点爆炸时装药尺寸为 q b 2 0 6 4m m ，两点爆炸时单个装药尺寸为6 1 6 5 0m m ，四点爆炸时单个装药尺寸为q b l 6 2 5m m ， 五点爆炸时单个装药尺寸为q b l 6 2 0m m 。爆炸硬 目标介质选用C 3 5 } 昆凝土靶体，尺寸为1 2 0 0m m 1 2 0 0m m 6 0 0m l n ；最小抵抗线 装药中心到自由面 的垂直距离 均为6 8m m 。另外，在2 、4 、5 点的布置 方案中相邻两装药的轴间距均为1 2 0m m 6 D ，D 为 单点爆炸时装药直径 ，具体仿真布置方案如图2 所示。另外，数值仿真过程中，弹、靶均采用S P H 算 法，边界条件定义为无反射固定边界。 图1 单点爆炸有限元计算模型 单位m m F i g ．1 F E Ac a l c u l a t i o nm o d e lo fs i n g l ee x p l o s i o n u n i t m m D ● 舻卜r 』崮⋯ 盖L 。1 ． ． 旦． 了中～_ f 一寸一 十令寸9 l I 。 婶～_ } 一母J 一 图2 多点同步爆炸布置方案 F i g ．2A r r a n g e m e n ts c h e m eo fm u l t i p o i n ts i m u l t a n e o u se x p l o s i o n 1 ．2 材料模型与参数选取 A U T O D Y N 程序作为非线性动力学问题的专用 数值计算模拟工具，它所提供的材料模型涵盖了广 泛的工程材料研究领域，完全可以满足本模型数值 计算的需要。 炸药选用B 炸药 见表1 ，采用高能炸药燃烧 模型和J w L 状态方程描述炸药材料的能量释放过 程，表达式为 p A 一署 e 鲁叫一署 e 鲁 ⋯e 1 式中A 、B 、R ，、R 2 和∞为常数；e 为比内能；叩 p ／p o ， P 。为参考密度。 万方数据 第3 1 卷第1 期 张世豪，韩晶，王华，等混凝土中多点同步爆炸能量聚集效应分析 2 l 靶体选用C O N C - 3 5 M P A 混凝土，响应过程选用 R H T 材料模型 见表2 。R H T 模型是对脆性材料 的一个新的模块化应力模型，由R i e d e l 、H i e r m a i e r 和 T h o m a 等人研究提出∽1 。它综合考虑了围压效应、 应变率效应、应变硬化、软化和孔隙压实效应。混凝 土材料的状态方程采用P - a l p h a 多孔材料状态方程 描述，完全密实时采用式 2 描述，在拉伸状态下采 用式 3 描述，当压力P 介于初始孔隙压实压力 P 。。。。和初始密实压力P ，。。之间时，采用式 4 描述。 侵蚀类型选用几何拉伸形式，设置值为侵蚀拉伸值 为2 ．5 。 P A l p A 2 p 2 A 3 肛3 B o B l t z P o e ， 肛 0 2 P T 1 肛 弛2 B o P o e ，肛 0 3 P 八P ，e 一P 八p a ，e 4 ⋯ a i n i t 川[ 老杀] 2 ㈥ 式中I x - - p ／p 。一1 为体积应变，P 和p o 分别为变形前 后的密度；A ，、4 、A ，、B 。、B 、r 。、孔均为材料参数；e 为比内能。 表2 混凝土R H T 模型的材料参数 T a b l e2M a t e r i a lp a r a m e t e r so fc o n c r e t eR H Tm o d e l 1 ．3 模型验证 为验证所选用的材料模型与状态方程，将数值 分析结果与理论结果进行比较。文献[ 7 ] 认为爆坑 半径与爆坑深度可由下式计算 R ．／W 1 7 34 0 ．6 1 1 0 ．7 2 H ／W 1 7 36 一 0 ．1 8 H ／W Ⅳ3 6 2 0 ．1 1 H ／W 1 屈6 3 6 R ，／形1 ／34 0 ．1 7 7 0 ．6 3 H ／W 1 ／3 - 6 一 0 ．2 H ／W 们6 2 0 ．1 3 H ／W ∽6 3 7 式中R 。、尺、Ⅳ分别是可见爆坑半径、可见爆坑深度 和埋深；肜为装药的T N T 当量。 图3 为埋深与爆坑半径曲线。由图3 可知，线 性拟合后的数值分析爆坑半径直线与经验公式所得 爆坑半径规律大致相同，两者相对误差小于2 0 ％， 吻合较好，符合爆炸相似率原则。因此，说明所采用 的材料模型、状态方程以及数值仿真算法比较合理。 2 计算结果分析 2 ．1 爆炸应力波分析 图4 为装药对称中心正下方三个观测点应力时 程曲线，其中A 、B 、C 点位置关系见图1 。另外，图4 a 、 b 、 C 依此为应力波分别在1 5 斗s 、3 0 斗s 、 4 5 斗s 时刻传播至对称中心正下方A 、8 、c 三点处的 对应应力时程曲线。 由图4 可知，虽然多点同步爆炸时单个装药量 减小，但在曰、c 观测点处的应力峰值较单点爆炸时 均有所增大，并且与装药个数成正比，即五点同步爆 炸时各方案应力峰值最大。另外，在爆源近区，由于 单个装药分散为有一定间距的多个装药，在装药当 量相同的条件下作用范围增加，爆炸能量空间分布 较为分散，峰值压力要比单点爆炸略小。但随着与 装药中心垂直距离的增加，曰、C 两观测点处应力峰 值分别为1 2M P a 、8M P a ，较单点爆炸增加5 0 ％与 6 0 ％． 埋深／m 图3 埋深与爆坑半径曲线 F i g ．3 C u r v eo fc r a t e rr a d i u sa n dd e p t h 图5 给出了各爆炸方案中装药对称位置处与非 对称位置处各观测点的应力随时间变化曲线，其中 万方数据 爆破2 0 1 4 年3 月 D 、E 点位置关系见图2 。从图5 a 中可以看出，D 、 E 点处的应力曲线大致相同，均存在两个峰值，其中 第一个峰值为压应力冲击波的作用结果，且两点基 本保持一致，均为4 0M P a ；而第二峰值则为在靶体 表面反射稀疏波作用结果，峰值均约为1 5M P a 。由 于装药长径比较小，可近似看作球形装药，爆炸后应 力波呈球形扩散。由于D 、E 两点与对称中心距离 相等，故其两者应力波时程曲线大致相同。但是从 图5 b 可知，无论是的第一个峰值，还是第二个峰 4 0 ￡3 0 秀2 0 的1 0；夕 诋鬻篓 ‘麓簸 1 4 1 2 砖l O 山 蒌8 i 6 丧4 2 值，对称位置处E 点峰值均大于非对称位置处D 点 峰值，且为后者的1 ．6 倍。这是由于当两装药同时 爆炸，经过一段时间后，在混凝土中两装药爆轰引起 的应力波相遇，并产生相互叠加，使得在装药连心线 上的应力得到加强，造成E 点峰值显著高于D 点。 由图5 e 、5 d 可知，尽管多点同步爆炸时单个装 药装药量较单点爆炸时减少，但是无论第一个应力 波峰值还是第二个应力波峰值，非对称位置处均要 明显小于对称位置处应力值。 1 0 日8 山 蒌6 码 4 高 2 03 06 0 9 0 1 2 015 0 03 06 09 01 2 01 5 003 06 09 0 1 2 0 15 0 f ／sf ／s t l t z s a A 点应力时程曲线 b B 点应力时程曲线 c C 点应力时程曲线 图4 对称中心下方应力时程曲线 F i g ．4 S t r e s st i m ecurveb e l o wt h es y m m e r t r i c a lc e n t e r 4 0 3 5 3 0 之2 5 岂 i2 0 麦1 5 1 0 5 00 ．10 ．2 O ．3O ．40 ．5 t ／m s a 单点爆炸 4 0 3 5 3 0 之2 5 茎 毫2 0 妄1 5 1 0 O0 ．10 ．20 ．3 0 ．40 ．5 t ／m s b 两点同步爆炸 0 ．1 O 、2O ．30 ．40 ．5 t ／m s c 四点同步爆炸 d 五点同步爆炸 图5 多点同步爆炸下各观测点应力时程曲线 F i g ．5 S t r e s st i m ecurvei ng a u g e so fm u l t i p o i n ts i m u l t a n e o u se x p l o s i o n 为进一步研究多点同步爆炸在对称面上应力波 叠加问题，取各方案中E 点的应力波比冲量时程曲 般逝爆爆爆爆，Z弧 占一占～占～点 一 单两四五 一 一 ．． 十 一 _．．．．．．．．．．．．Lr．．．．．．．．．．．．r．．．．．．．，。．．．r．．．．．．．．．．．．r。．．．．．．L ∞“如”加m，o dp宝fs∽21s 万方数据 第3 1 卷第1 期 张世豪，韩晶，王华，等混凝土中多点同步爆炸能量聚集效应分析 2 3 线进行研究。由图6 可知，随着时间的增加，各方案 比冲量曲线均趋于平缓。单点爆炸时，E 点应力波 比冲量平稳值约为5 1 3 0k P a m s ，而两点爆炸、四 点爆炸、五点爆炸时平稳值分别为6 8 7 0k P a m s 、 5 7 0 0k P a m s 、6 9 3 0k P a m s ，较单点爆炸比冲量平 稳值分别增大3 3 ％、1 0 ％、3 4 ％。因此说明，多点爆 炸时应力波比冲量平稳值相对于单点爆炸时增大， 这也间接反应了多点爆炸时混凝土毁伤范围较单点 增加 o o o 0 0 0 0 0 0 0 0 0 OO ．1O 2 O3040 ．50 ．60 ．70 ．80 ．91 ．0 ，／m S 罔6 冲量叫’程曲线 F i g ．6I m p M s et i m ec u n r eo fEp o i n t 综合来看，多点爆炸引起混凝土中多个应力波 的相互叠加，产生能量聚集效应，这种效应可通过两 个角度进行表征其一，在对称中心正下方处、装药 对称位置处应力波相互叠加，应力波峰值较单点爆 炸时显著增大；其二，与单点爆炸相比，相同当量的 炸药分于多点同时爆炸，装药对称位置处观测点全 冲量相对于单点爆炸增加。因此，能量聚集效应对 混凝土的结构产生更加严重的破坏作用。 2 ．2 多点同步爆炸能量分析 如图7 为混凝土靶体的毁伤云图，图中中心区 域即为毁伤区域。从图7 中可以看出，在装药当量 相同的情况下，混凝土靶体的损伤区域与装药的布 置方式密切相关。当单点爆炸时，靶体毁伤近似为 圆形，X Y 方向毁伤范围均为3 8 0m m ，而多点同步爆 炸时X Y 方向毁伤范围较单点爆炸均有所增加，其 中五点同步爆炸时X Y 方向毁伤范围为4 6 0m m ，较 单点时均增加2 1 ％。表3 给出了多点同步爆炸方 案中混凝土靶毁伤特性数值计算统计结果。由表3 可知，随着装药个数的增多，靶体的损伤区域也相应 增大。单点爆炸时毁伤体积约为7 5 6 0a m 3 ，而随着 装药个数的增加，混凝土靶体的毁伤体积相应增大， 其中在五点同步爆炸时毁伤体积最大，约为 1 05 8 0c m 3 ，较单点爆炸时增大4 0 ％。究其原因，多 点同步聚集爆炸单位面积平均爆点数量越多，越接 近平面装药，在局部区域产生聚集效应区，毁伤效果 较单点爆炸时增大。 剧m m 1 2 0 0 a 单点爆炸 朋m m i 2 0 0 b 两点爆炸 X ／n l m 1 2 0 0 c 四点爆炸 图7多点同步爆炸靶体损伤云图 俯视图 F i g ．7T a r g e td a m a g ec o u t o ro fm u l t i - p o i n ts i m u l t a n e o u se x p l o s i o n v e r t i c a lv i e w 为了进一步分析多点同步爆炸能量聚集效应，从 多点爆炸能量密度角度人手。由表3 可知，由于四组 方案中装药当量相同，所以混凝土靶体吸收的变形 能、入射能 动能与内能之和 大致相同。但是，随着 装药个数的增加，混凝土靶体的破碎体积逐渐增大， 相对应的各能量密度也随之减小。相对于单点爆炸， 多点爆炸的混凝土靶体的变形能密度从0 ．0 0 9 6k J ／c m 3 降低至0 ．0 0 6 4k J ／c m 3 ，下降约为3 3 ％，内能密度从 0 ．0 2 2 3k J ／c m 3 降低至o ．0 1 5 9k J ／a m 3 ，下降约为2 9 ％。 另外，比较多点爆炸各组方案可知，在相同装药当量 。W m m 1 2 0 0 五点爆炸 条件下各方案能量密度随着装药个数的增加而呈减 少的趋势。因此，相对于单点爆炸，多点同步爆炸时 能量利用率较高，更有利于毁伤混凝土靶体，能量聚 集效应较为明显。 2 ．3 能量耦合系数 设能量耦合系数为A ，由以上分析可得影响能 量耦合系数A 的主要因素有 1 装药的参数装药当量m 。，装药密度P 。，单 位质量装药释放的化学能E ，，爆炸产物的膨胀指数 7 。，装药个数n 。 万方数据 爆破 2 0 1 4 年3 月 2 混凝土参数混凝土密度P ，弹性常数E 和秽， 破坏强度．s 可能为拉伸或剪切强度 ，膨胀指数y 。 3 其他参数对称中心正下方观测点应力峰 值P 。，能量密度e 变形能密度与内能密度之和 ，对 称中心正下方观测点到装药中心距离R 。 表3多点同步爆炸混凝土各能量统计 T a b l e3E n e r g ys t a t i s t i co nc o n c r e t eo fm u l t i - p o i n ts i m u l t a n e o u se x p l o s i o n 综上，能量耦合系数A 为上述参数函数，由量 纲分析理论可知 A 八m 。，P 。，E 。，y 。，n ；p ，E ，矽，S ，T ；P I ，e ，尺 8 取m 。，P 。，E 。作为基本量，于是得到以下的无量 纲函数关系 A 彬∥砒趴删儿趴舻{ L y ’1 【P k ／ p 。E 。 ，e ／ p 。E 。 ，R ／ p ／p 。 l ／3J 9 由于数值模拟均采用B 炸药与C 3 5 } 昆凝土介 质，y 。，P ，E ，秽，S ，y 参数保持不变。即式 9 可简 化为 A f [ n ，P ≈／ p 。E 。 ，e ／ p 。E 。 ，R ／ m 。和。 Ⅳ3 ] 1 0 由量纲理论可知，通常可以在 Ⅱ，，Ⅱ，⋯Ⅱ㈣ 的某个区域内，把结果整理成幂次关系，则 1 0 可 变为 A ⋯凡。 爰 。 矗 。 [ 赤卜嵩⋯， 式 1 1 中，口为修正系数。由于单点爆炸时，能 量耦合系数为1 ，故o 2 4 ；故可得能量耦合系数为 A 凳筹x - - ⋯ A 丐石厂丽 1 2 将各参数带人，可得能量耦合系数与装药个数 的关系曲线，如图8 所示。 图8 为B 点与C 点能量耦合系数拟合曲线图。 从图中可以看出，两观测点耦合系数曲线大致走势 相同。另外，分析能量耦合系数曲线可知，两点、四 点、五点同步爆炸时的耦合系数均大于1 ，并且随着 装药数量的增加而相应变大。这也定量说明了多点 同步爆炸时产生的能量聚集效应。 图8 能量耦合系数曲线 F i g ．8 C u r v eo fe n e r g yc o u p l i n gc o e f f i c i e n t 3 结语 1 运用A U T O D Y N 软件，对单点爆炸、两点爆 炸、四点爆炸、五点爆炸在混凝土介质中的爆炸过程 进行了数值模拟。根据A 、日、C 三点应力时程曲线， 比较了单点爆炸与多点同步爆炸在装药对称中心垂 直方向上峰值压力。在距离装药中心较近区域内，多 点同步爆炸时峰值压力要比单点爆炸略小，但随着距 离的增加，多点爆炸峰值压力明显大于单点爆炸对应 值。另外，由E 、F 两点应力时程曲线与比冲量时程 曲线可知，无论单点爆炸还是多点同时爆炸，对称位 置处峰值压力均大于非对称位置处，并且在对称位置 处多点同步爆炸比冲量要大于单点爆炸相应值。 2 通过对多点同步爆炸能量分析可知，随着 装药个数的增加，混凝土靶体的破碎体积逐渐增大， 从而混凝土靶体变形能密度及内能密度均明显下 降。因此相对于单点爆炸，多点同步爆炸时能量利 用率较高，聚集效应也较明显。 下转第8 1 页 万方数据 第3 1 卷第1 期 翟会超，闫满志，刘万富竖井半面阶梯交替掘进施工技术研究 8 1 4 结论 详细地介绍了半面阶梯交替掘井技术，指出该 技术方法的适用于地下水较大且机械化设备利用率 低的井筒施工，并对半个工作面的空孔、掏槽孔、辅 助孔、周边孔进行了合理分析设计。此外，分析了该 法具有操作灵活性大、较底半面储水等优点，及劳动 强度大、爆破质量难控制等缺点。同时，通过实例从 工序耗时对该法进行了实用性分析。 参考文献 R e f e r e n c e s [ 1 ]毕和德，范成刚，李明．万福矿井井筒施工方法选择 [ J ] ．煤矿现代化，2 0 1 0 6 2 1 - 2 2 ． [ 1 ] B IH e d e ，F A NC h e n g - g a n g ，L IM i n g ．S e l e c t i o no ft h eW a n f u m i n es h a f tc o n s t r u c t i o nm e t h o d [ J ] ．C o a lM i n eM o d e m i z a - t i o n ，2 0 1 0 6 2 1 - 2 2 ． i nC h i n e s e [ 2 ] 杨光荣，杨国枢．李家壕煤矿软岩大断面斜井井筒施 工技术[ J ] ．煤炭工程，2 0 1 0 1 3 6 - 3 8 ． [ 2 ] Y A N GG u a n g - r o n g ，Y A N GG u o - s h u ．L i j i a h a om i n es o f tr o c k a n dl a r g es e c t i o ni n c l i n e ds h a f tc o n s t r u c t i o nt e c h n o l o g y [ J ] ． C o a lE n g i n e e r i n g ，2 0 1 0 1 3 6 - 3 8 ． i nC h i n e s e 严国栋，李富平，李闻杰，等．南李庄铁矿井巷掘进期间防 水措施探讨[ J ] ．科技创新导报，2 0 1 2 1 4 1 1 4 - 1 1 5 ． Y A NG u o d o n g ，L IF u p i n g ，L IW e n - j i e ，e ta 1 ．S t u d yo nw a t e r p r o o fm e a s u r e sN a nL iZ h u a n gi r o nm i n es h a f te x c a v a t i o n p e r i o d [ J ] ．S c i e n c ea n dT e c h n o l o g yI n n o v a t i o nH e r a l d ，2 0 1 2 1 4 1 1 4 1 1 5 ． i nC h i n e s e 张红旗．卧泵排水在立井井筒施工中的应用[ J ] ．陕西 煤炭，2 0 1 1 2 7 6 - 7 7 ． Z H A N GH o n g - q i ．A p p l i c a t i o no fh o r i z o n t a ld r a i n a g ep u m p i nt h ec o n s t r u c t i o no fv e r t i c a ls h a f tp r a c t i c e 『J ] ．S h a n x i M e i t a n ，2 0 1 1 2 7 6 - 7 7 ． i nC h i n e s e 刘猛．极硬岩中光面爆破参数优化设计与施工[ J ] ． 中国矿山工程，2 0 1 1 ，4 0 5 1 8 - 2 1 ． L I UM e n g ．P a r a m e t e ro p t i m u md e s i g na n dc o n s t r u c t i o no f s m o o t hs u r f a c eb l a s t i n go fh i g h - h a r dr o c k [ J ] ．C h i n aM i n e E n g i n e e r i n g ，2 0 1 1 ，4 0 5 1 8 - 2 1 ． i nC h i n e s e 刘锋吉，舒顺龙，王仕文．巷道整改中光面爆破参数的 优化及应用[ J ] ．现代矿业，2 0 1 3 3 9 2 - 9 3 ． L I UF e n g ．j i ，S H US h u n l o n g ，W A N GS h i w e n ．O p t i m i z a t i o na n da p p l i c a t i o no fs m o o t hb l a s t i n gp a r a m e t e r si nt u n - n e lr e c t i f i c a t i o n [ J ] ．M o d e r nM i n i n g ，2 0 1 3 3 9 2 - 9 3 ． i n C h i n e s e 上接第2 4 页 3 由无量纲分析建立的工程计算模型较合 理，可为混凝土中多点爆炸毁伤效果提供参考。另 外，该计算模型定量地分析了多点爆炸能量聚集 效应。 参考文献 R e f e r e n c e s 邓国强，龙汗，周早生，等．钻地弹砂土中聚集爆炸 地冲击试验与预测[ J ] ．防护工程，2 0 0 1 3 2 4 - 2 8 ． 陈志林．关于多点爆炸效应的初步探讨[ c ] ∥爆炸作 用及其防护学术交流会和学组会成立会．洛阳总参 工程兵科研三所，1 9 8 8 ． 顾文彬，孙百连，阳天海，等．浅层水中沉底爆炸冲击 波相互作用数值模拟[ J ] ．解放军理工大学学报 自然 科学版 ，2 0 0 3 ，4 6 6 4 - 6 8 ． G UW e n b i n ，S U NB a i - l i a n ，Y A N GT i a n - h a i ，e ta 1 ．N u m e r i - c a ls i m u l a t i o no fe x p l o s i v es h o c k w a v ei n t e r a c t i o ni ns h a l - l o w ．1 a y e rw a t e rJI ．J o u r n a lo fP L AU n i v e r s i t yo fS c i e n c e a n dT e c h n o l o g y ，2 0 0 3 ，4 6 6 4 6 8 ． i nC h i n e s e 孙百连，顾文彬，蒋建平，等．浅层水中沉底的两个装 药爆炸的数值模拟研究[ J ] ．爆炸与冲击，2 0 0 3 ， 2 3 5 4 6 0 4 6 5 ． S U NB a i l i a n ，G UW e n b i n ，J I A N GJ i a n g u o ，e ta 1 ．N u m e r i - c a ls i m u l a t i o no f e x p l o s i o n s h o c kw a v ei n t e r a c t i o ni n s h a l l o w - l a y e rw a t e r [ J ] ．E x p l o s i o na n dS h o c kW a v e s ， 2 0 0 3 ，2 3 5 4 6 0 - 4 6 5 ． i nC h i n e s e 李旭东，刘凯欣，张光升，等．冲击波在水泥砂浆板中 的聚集效应[ J ] ．清华大学学报 自然科学版 ，2 0 0 8 ， 4 8 8 1 2 7 2 1 2 7 5 ． U X u d o n g 。L I UK a i - x i n ，Z H A N GG u a n g s h e n g ，e ta 1 ．F o c u s i n go fs h o c kw a v e si nc e m e n tm o r t a rp l a t e s [ J ] ．J o u r n a l o fT s i n g h H aU n i v S c i T e c h ，2 0 0 8 ，4 8 8 1 2 7 2 - 1 2 7 5 ． i nC h i n e s e R I E D E LW ．B e t o nu n t e rd y n a mi s c h e nL a s t e nMe s o - u n d m a k r o me c h a ni s c h eMo d el i eu n di h r eP a r a me t e r [ D ]