超重力选矿机富集槽虚拟化研究.pdf

2 0 1 9 年第5 期有色金属 选矿部分 9 5 。d o i 1 0 ．3 9 6 9 ／j ．i s s n l 6 7 1 9 4 9 2 ．2 0 1 9 ．0 5 ．0 1 8 超重力选矿机富集槽虚拟化研究 李汶使，柳忠彬，王欢 四川轻化工大学机械工程学院，四川自贡6 4 3 0 0 0 摘要提出了逆向流态化虚拟富集槽设计概念并建立相应的仿真模型，在斯托克斯定律范围内分析了两组分颗粒的 受力及分离情况，推断了颗粒在受逆向流场与离心流场耦合作用下虚拟富集槽的机理及对重颗粒的富集特性。论文以铁粉 和二氧化硅颗粒为分析对象在水介质为环境下进行了数值仿真，验证了当内锥转速为7 0 0r ／r a i n 、逆向流压力1 35 0 0P a ，径、 轴向比为1 2 ．7 时虚拟富集槽起到了良好的富集分离效果。研究表明虚拟富集槽对简化超重力选矿设备分选锥结构具有重 要意义。 关键词离心选矿；两组分颗粒；复合力场；富集环 中图分类号T D 4 5 5文献标志码A文章编号1 6 7 1 9 4 9 2 2 0 1 9 0 5 0 0 0 9 5 0 7 S t u d yo nV i r t u a l i z a t i o no fE n r i c h m e n tT a n ko fH i g hG r a v i t yC o n c e n t r a t o r L IW e n j i e ，L I UZ h o n g b i n ，W A N GH u a n C o l l e g eo fM e c h a n i c a lE n g i n e e r i n g ，S i c h u a nU n i v e r s i t yo fS c i e n c e E n g i n e e r i n g ， Z i g o n gS i c h u a n6 4 3 0 0 0 ，C h i n a A b s t r a c t T h ed e s i g nc o n c e p to fr e v e r s ef l u i d i z a t i o nv i r t u a le n r i c h m e n tt a n kw a sp r o p o s e da n dt h e c o r r e s p o n d i n gs i m u l a t i o nm o d e lw a se s t a b l i s h e d ．T h ef o r c ea n ds e p a r a t i o no ft h et W Oc o m p o n e n t so f p a r t i c l e sw e r ea n a l y z e dw i t h i nt h es c o p eo fS t o k e sl a w ．T h em e c h a n i s mo fv i r t u a le n r i c h m e n tt a n ka n dt h e e n r i c h m e n tc h a r a c t e r i s t i c so fh e a v yp a r t i c l e sw e r ed e d u c e du n d e rt h ec o u p l i n ge f f e c to fr e v e r s ef l o wf i e l da n d c e n t r i f u g a lf l o wf i e l d ．I nt h i sp a p e r ，t h en u m e r i c a ls i m u l a t i o no fi r o np o w d e ra n ds i l i c ap a r t i c l e si nw a t e r m e d i u mi sc a r r i e do u t ．T h er e s u l t ss h o wt h a tt h ev i r t u a le n r i c h m e n tt a n kh a sag o o de n r i c h m e n ta n d s e p a r a t i o ne f f e c tw h e nt h ei n n e rc o n es p e e di S7 0 0r ／m i n 。t h er e v e r s ef l o wp r e s s u r ei S1 35 0 0P aa n dt h e r a t i oo fd i a m e t e rt oa x i si s1 2 ．7 ．T h es t u d ys h o w st h a tt h ev i r t u a le n r i c h m e n tt a n ki so fg r e a ts i g n i f i c a n c e t os i m p l i f yt h es e p a r a t i o nc o n es t r u c t u r eo fh i g hg r a v i t yo r ed r e s s i n ge q u i p m e n t ． K e yw o r d s c e n t r i f u g a lb e n e f i c i a t i o n ；t w o c o m p o n e n tp a r t i c l e s ；c o m p o s i t ef o r c ef i e l d ；e n r i c h m e n tr i n g 立式离心选矿机最早是在国外开发并利用作为 微细粒矿物高效分选的重选设备，最具代表性的有 K n e l s o n 选矿机、F a l c o n 选矿机[ 1 。2 ] 。后来经过国内 相关工作人员的努力，自主研发了一些环保高效的 离心机S T L 水套型选矿机、离心盘选机、离心选金 机等[ 3 ] 。相较于其他选矿机，K n e l s o n 选矿机最先用 于回收铂、银、金等贵金属，A l i mG u l 对土耳其某金 矿石样本的分选实验以及杨建文对河南金矿石样本 的分选均证实了K n e l s o n 在获得高品位金精矿的有 效性[ 4 ‘6 ] 。但经过长期的应用表明，K n e l s o n 选矿机 只对粗、中粒径且密度差较大的重金属矿分选效果 好，对低密度差超细矿较难回收，应用范围局限；富 集槽结构复杂，不利于排矿，导致选矿效率低；制造 及维护成本高、稳定性差、安全系数低[ 7 。9 ] 。笔者以 K n e l s o n 选矿机为基础，提出一种能有效回收轻密度 微细粒矿、结构简单排矿更方便的虚拟富集槽超重 力选矿机，以提升选矿效率、简化分选锥结构。 1基本理论 在K n e l s o n 和F a l c o n 选矿机选矿过程中，矿粒 主要是在径向运动过程中实现分选m ] 。加拿大麦吉 尔大学的凌竞宏和A ．L a p l a n t e ／1 1 ] ，在斯托克斯定律 基金项目国家自然科学基金青年基金 6 1 8 0 1 3 1 9 ；矿山尾渣资源化利用四川省青年科技创新研究团队 2 0 1 7 T D 0 0 2 7 ；四川I 省自贡市科技局项 目 2 0 1 8 G Y C X 3 4 收稿日期2 0 1 9 - 0 3 2 6修回日期2 0 1 9 - 0 8 0 9 作者简介李汶健 1 9 8 8 一 ，男，四川I 内江人，硕士研究生，助理工程师，从事环保机械研究方向，特别是选矿设备的研究与开发。 通信作者柳忠彬 1 9 7 2 一 ，男，四J I f 彭州人，博士，教授，研究生导师，主要从事过滤与分离研究。 万方数据 9 6 有色金属 选矿部分2 0 1 9 年第5 期 范围内，推导了矿物颗粒在K n e l s o n 离心选矿机内 的瞬时径向沉降速度表达式，即 鬲d r 堕掣v 1 d ￡ 1 8 “ P ’ ⋯ 其中r 是球形固体颗粒在某瞬时t 时的径向位 置，m ；D 是该颗粒的直径，m ；风是固体的密度， k g ／m 3 ；l D 是液体的密度，k g ／m 3 ；卢是液体的黏度， P a S ；“，是流态化水的径向表面速度，m ／s ；叫是内 转筒的角速度，r a d ／s ；d r ／d t 即球体的瞬时径向沉降 速度，m ／s 。在此基础上，许多学者研究了颗粒在 K n e l s o n 、F a l c o n 等选矿机分选锥轴、径向的动力学 分析。其中温雪峰[ 1 2 ] 研究出了F a l c o n 分层区和分 选区颗粒的动力学机理。在分选的某一时刻t ，直径 为D 的光滑颗粒以速度“。运动，则矿粒将受到惯性 力 F ， 、重力 、离心力 F 。 、在重力场中的浮力 、在离心力场中的浮力 F b 、阻力 凡 、附加质 量力 F d 等作用。本文提出的逆向流态化虚拟富集 槽超重力选矿机是在斯托克斯沉降理论基础上，结 合式 1 及温雪峰提出的F a l c o n 分选机里，利用高 强度离心力场和反向流场形成的分选流场，直接对 轻密度颗粒与重密度颗粒实现有效分选。 在虚拟富集槽离心机分选过程中，颗粒只会受 到类似F a l c o n 分层区的力系，以及沿壁面向下射人 的反冲水加强介质阻力的作用，其受力情况如图1 所示。速度U 。沿直角坐标系分解为3 个分量，即径 向速度”舡，轴向速度U 舡和切向速度U 打，如图2 所示。 F b R X r d lJl 五 J ／ r， E ，r ‘ ● 图1 颗粒受力分析图 F i g ．1 F o r c ea n a l y s i sd i a g r a mo fp a r t i c l e s 图2 颗粒运动分解图 F i g ．2 P a r t i c l em o t i o nd e c o m p o s i t i o nd i a g r a m 图1 中所示颗粒的受力主要有 - 7 母所代表含 义与式 1 一致 离心力只 t2 T ”D 3 肛m 2 2 重力以2 厶2 - ” D 3 肛g 3 其中g 为重力加速度，m ／s 2 。 离心力场中的浮力F b F a2 T ”D 3 舢2 4 重力场中的浮力F b2 T ”D 3 倍 5 阻力 斯托克斯曳力 F a 一37 c p D p f 6 其中卢，为颗粒与流体的相对速度，m ／s 。 附加质量力F d 一是D 3 1 0 訾一警 7 在离心力场中加速运动的质量粒，会带动周围 的介质运动，从而会产生相当于一半浮力的附加质 量即M 2 磊D 3 I D ；卢，为流体的速度 包括反冲水的 速度 ，m ／s 。 以上，再根据受力分析并结合牛顿第二定律， 可做 1 颗粒在径向 X 轴 的动力学分分析 F 。一F 出一F a L m 皇等 8 其中F 。为径向质量力；卢加为颗粒的径向 速度。 整理得 詈D 3 B l D 洳2 3 咖扛 主D 3 I D 訾一 万方数据 2 0 1 9 年第5 期李汶健等超重力选矿机富集槽虚拟化研究 9 7 詈D 3 一是晰 警 9 其中卢弦为所有流体在径向上的速度；／1 扣为颗 粒与流体在径向上的相对速度，即产血 户弦一卢舡， 同理，在轴向上也适用。 在分选过程中，若该合力大于0 ，则颗粒穿过分 选流向富集锥壁运动；反之，颗粒不能穿过分选流， 最终随着分选流排出。 2 颗粒在轴向 Z 轴 的动力学分析 F 如一F 。一F 。 m 旦等 1 0 其中F 。为轴向质量力；卢舡为颗粒的轴向 速度。 经整理得 詈D 3 B ～p g - k 3 7 c 肛弘扛 最D 3 l D 警2 詈D 3 P 萎D 3 P 警 其中岸如为颗粒与流体在轴向上的相对速度5 肛弦为流体在轴向上的速度；h 为颗粒经过时间t 在 竖直方向的高度。 3 颗粒在切向 Y 轴 的动力学分析 在分选过程中，离心选矿机分选锥是做恒速转 动的，所以分选锥旋转角速度与颗粒旋转半径的乘 积，就等于颗粒在切向上的速度。 l 2 p y2 叫y 1 2 2模型分析 传统k n e l s o n 离心选矿机的核心分选机构主要 由内外两层同心锥构成，内锥为富集锥，富集槽为内 锥体内侧的数圈沟槽，在沟槽底部按一定规律均匀 分布若干水平反冲水孔，外锥体与内椎体之间形成 封闭的反冲水腔，如图3 所示。本文设计的分选内 锥除去了复杂的沟槽和反冲水孔，仅带有环形缝隙 的光滑壁面。等间距环缝将内锥分为若干层，水腔 中反冲水具有一定压力通过环缝连续射人内锥，会 形成一层层可穿透的流态化环板，与内锥壁配合构 成数层虚拟富集槽。反冲环缝的设计不仅把富集沟 槽结构流态化，而且兼具反冲水孔对富集的矿粒进 行松散和二次分选的效果。相较传统k n e l s o n 离心 选矿机，虚拟富集槽结构简单，排矿便捷，运行更平 稳，如图4 所示。 由图4 可见，矿浆以一定初速度从人料口到达 内锥底部的分料盘，并在旋转的分料盘上获得一定 的离心力。在离心力的作用下，矿浆呈环形散射状 甩向带有逆向流的锥壁。由于环形逆向流沿锥壁向 下射入流场与离心力场形成耦合力场，在内锥前会 形成一股向上流动的分选流。由于颗粒的密度差导 致惯性的大小之分，且在惯性流体条件下，这种差别 会被放大[ 13 I ，再加上轻密度颗粒受到的离心力和重 力较小不能穿透分选流，最终会溢流出内锥成为轻 产物，而重密度颗粒受到的离心力和重力更大能穿 过分选流，最终会富集到虚拟富集槽的锥壁上。当 颗粒富集到一定程度或者颗粒受力产生变化时，虚 拟富集槽可以被打破，颗粒可以向上或者向下运动。 停止作业后，可很容易的将重颗粒沿锥面冲刷出转 筒成为重产物。 外锥／ 图3 传统K n e l s o n 结构简图 F i g ．3 S t r u c t u r a ls k e t c ho ft r a d i t i o n a lK n e l s o n C O n c e n t r a t o r 人料 外锥／ 图4 设计结构简图 F i g ．4 S t r u c t u r a ls k e t c ho fd e s i g n 分选流速的快慢可以决定分选密度差异等级的 矿物颗粒。分选流速快，可分选密度差异大的矿粒； 分选流速慢，可分选密度差异小的矿物颗粒。 利用数值仿真软件F l u e n t 对分选流场进行模拟 验证。由于本次仿真模型为对称回转体，为了简化 计算，采用二维建模，即用模型截面的右半部分为计 算域。内锥主要结构参数如表1 所示。 万方数据 9 8 有色金属 选矿部分2 0 1 9 年第5 期 分析模型选择E u l e r i a n 多相流模型，湍流模型 选择R e a l i z a b l e 愚一￡。对于旋流、剪切流、二次流等复 杂流动问题，R e a l i z a b l e 模型和R N G 模型都比 S t a n d a r d 模型效果更好，但对于射流、混合流问题， R e a l i z a b l e 模型要比R N G 模型更适合。 表1内锥主要结构参数 T a b l e1M a i ns t r u c t u r a lp a r a m e t e r so fi n n e rc o n e 名称 锥度 上端直径 虚拟槽宽 反冲水环厚度 分料盘直径 数值 口一1 0 。 D 3 0 0m m L 一3 0m m 1m m ，层数n 6 d 8 0m m 我国是铁矿储量丰富的国家，但由于其分选难 度大，对选矿工作人员来说一直都是很大的挑战[ 14 | ， 所以此次分选对象采用铁粉和二氧化硅混合颗粒。 重颗粒为铁，密度为78 6 0k g ／m 3 ；轻颗粒为二氧化 硅，密度为17 6 0k g ／m 3 ；颗粒中径为0 ．0 4 8m m ，液 体介质为水，边界条件参数设置如下表2 所示。 表2边界条件参数 T a b l e2 B o u n d a r yc o n d i t i o np a r a m e t e r s 条件数值 人料速度 固液比 内锥转速 逆向流水压 逆向流速方向 1 ．6m ／s 铁2 ％、二氧化硅1 8 ％、水8 0 ％ 7 0 0r ／r a i n 1 35 0 0P a 轴向2 ．7 ，径向1 7 3 9 e - 0 0 2 4 6 5 e m 0 2 1 9 1 e - 0 0 2 9 1 7 e ．0 0 2 6 4 4 e - 0 0 2 3 7 0 e - 0 0 2 0 9 6 e ．0 0 2 2 1 8 e - 0 0 3 4 7 8 e ．0 0 3 7 3 9 e _ 0 0 3 0 0 0 e 0 0 0 2 7 3 6 帅0 2 ■2 4 6 3 e - 0 0 2 隰2 1 8 蜘0 2 嘲’9 1 5 咖0 2 ■1 ．6 4 2 e - 0 0 2 墨1 3 6 8 e - 0 0 2 | o 洲0 2 譬8 ．2 0 8 e - 0 0 3 ■5 ．4 7 2 e - 0 0 3 ■2 ∞刚0 3 ■o0 0 0 e 0 0 0 ∞11s 时铁的体积分数 3结果分析 逆向流沿分选内锥壁向下射入，与锥内旋转域 的离心场耦合，产生快速向上流动的区域即前面所 说的分选流。根据仿真模型及参数设定得到仿真结 果，如图5 所示。 由于靠近反冲环，逆向流的初始力沿锥壁向下 的分力较大，贴近壁面的介质流场在轴向上的速度 分量以沿壁面向下为主。图中分选流的速度轴向分 量为竖直向上，验证了分选流的初步分析。 _ L 6 0 0 e 0 0 童就．0 6 。3 。e ．。- 0 器0 褪 流 图5 轴向水速云图 F i g ．5 A x i a lv e l o c i t yn e p h o g r a m 由于离心力的作用，原矿浆由进料管进入分选 流场即被甩向锥壁，如图6 1S 时铁和二氧化硅的体 积分数云图 ，刚进入分选流场的铁和二氧化硅均沿 分料盘向外成散射状，最终被分选流从出I 1 带出。 但由于密度更大的铁受到的离心力及重力更大，随 着分选的进行，铁矿颗粒能穿过分选流，富集在内锥 壁面，见图6 2S 时铁和二氧化硅的体积分数云图 。 F 罴 一1 ．4 7 0 e - 0 0 1 蚓1 2 8 6 砌1 邕1 ．1 0 2 e - 0 0 1 ■9 ．1 8 7 e - 0 0 2 I 7 ．3 5 0 棚2 I I5 ．5 1 2 e ．．0 0 2 ■3 J 6 7 5 e 啪2 1 1 8 3 7 删2 ■o ．0 0 0 e 0 0 0 8 3 5 e - 0 0 1 6 鸵砌1 4 6 8 e - 0 0 1 ．鹞洲1 1 0 1 e - 0 0 1 ．1 7 8 争0 0 2 ．3 4 1 e - 0 0 2 ．5 叫；砌2 6 7 1 e - 0 0 2 ．8 35 l } 0 0 2 ．0 0 0 e ∞0 d ls 时二氧化硅的体积分数 c 2s 时铁的体积分数 d 2s B f f - “ 氧化硅的体积分数 图6 铁和二氧化硅颗粒分离过程 F i g ．6S e p a r a t i o no fi r o na n ds i l i c ap a r t i c l e s 门嘲酬豳网■阂闷㈠U 一二二l川㈠㈠⋯■_■■ 万方数据 2 0 1 9 年第5 期李汶健等超重力选矿机富集槽虚拟化研究 9 9 通过监测分选流内部流速发现，随着内锥的不 断转动、分选流场运动的变化，分选流内部流速呈逐 渐减小，最后趋于稳定的变化趋势。如图7 所示，横 坐标为分选流到锥顶的距离，纵坐标为分选流速的 轴向分量。2 秒时分选流主要以0 ．5m ／s 的速度向 上流动，到1 5S 时除了锥顶部分为0 ．4 5m ／s 左右， 中段流速降低到0 ．3m ／s 左右；从1 7S 开始，流速基 本趋于稳定，顶口流速有所增加，变为0 ．7m ／s ，但中 段基本保持在0 ．2m ／s 左右。表明分选开始时分选 流速高，只有少部分重颗粒能穿过分选流富集到 锥壁，如图8 1 S 时铁的运动迹线图 ；随着流场的变 动、分选流速的降低，大部分重颗粒能富集到壁面， 回收率升高，见图8 1 9S 时铁的运动迹线图 。 分选流到锥顶的距离I m 分选流到锥顶的距离I m 分选流到锥顶的距离，m 麟芸 圈5 ．0 6 3 e - 0 0 1 崔嚣 图7 分选流速变化趋势 F i g ．7 V a r i a t i o nT r e n do fS e p a r a t i o nF l o wV e l o c i t y a 18 图8 铁的运动迹线图 F i g ．8 T r a c ed i a g r a mo fi r o nm o v e m e n 开始分选时穿过分选流的铁矿粒首先富集到虚 拟富集槽内，随后由于主要受到逆向流向下的冲击 力，使得大部分颗粒打破虚拟富集槽沿着壁面滑落 b 1 9 B 聚集到内锥底部，见图9 。随着流场的变化，锥壁附 近的力场也随之发生变化，当壁面上的颗粒所受到 的离心力、曳力包括壁面的反作用力的合力大于逆 万方数据 1 0 0 有色金属 选矿部分2 0 1 9 年第5 期 向流的反冲力时，已经富集到底部的颗粒会沿着壁一种由下往上富集的趋势，如图1 0 。 面向上运动，以及后面穿过分选流的颗粒也会呈现 一4 6 1 9 e - 0 0 2 4 1 5 7 e ．0 0 2 36 9 5 e - 0 0 2 32 3 3 e ∞0 2 ㈦2 7 7 1 8 - 0 0 2 『1 } 2 ．3 0 9 e ．0 0 2 l { 酗1 ．8 4 8 e ．0 0 2 圈1 ，3 8 6 e ．0 0 2 _ 9 2 3 8 e 砌 _ 46 1 9 e 砌 ■o0 0 0 e 0 0 0 ■3 3 3 2 e - 0 0 1 29 9 9 e0 0 1 2 6 6 孙0 0 1 23 3 2 e ．0 0 1 19 9 9 e 旬0 1 1 ．6 6 6 e ．0 0 1 k l1 3 3 3 枷0 1 ■99 9 刚0 2 _ 66 泓0 0 2 _ 33 3 2 砌2 ■o ．0 0 0 e 0 0 0 a 2 ．9s 时铁的体积分数 ■1 ．2 0 5 e 。0 0 1 1 ．0 8 4 e ．0 0 1 I { 9 6 3 7 e _ 0 0 2 8 ．4 3 2 e ．0 0 2 酬7 ．2 2 8 e ．0 0 2 剿6 0 2 3 e ．0 0 2 崮一e 他踟z ■3 6 1 4 e ’0 0 2 _ 2 ．4 0 9 e ．0 0 2 _ 1 2 0 5 e 伽 ■o0 0 0 e 0 0 0 图9 铁颗粒下降过程 F i g ．9D e s c e n d i n gp r o c e s so fi r o np a r t i c l e s f a 9s 时铁的体积分数 ■4 3 0 2 e ．0 0 1 3 ．8 7 2 e - 0 0 1 3 ．4 4 2 e 枷1 30 1 1 e ．0 0 1 2 - 5 8 1 枷0 1 } I2 1 5 1 e ．0 0 1 川1 - 7 2 1 枷0 1 E 黧 1 00 0 0 e 0 0 0 图1 0 铁颗粒上升过程 b 3s 时铁的体积分数 b l1s 时铁的体积分数 F i g ．1 0R i s i n gp r o c e s so fi r o np a r t i c l e s 分选流场数值模拟的效果如图1 1 所示。轻、重 颗粒能有效分离并且很好的富集了目标矿，重颗粒 ■6 2 8 8 e ．0 0 1 5 ．6 5 9 e - 0 0 1 ‘50 3 0 e ．0 0 1 4 ．4 0 2 争0 0 1 k 』37 7 3 e ∞0 1 { 131 4 4 争0 0 1 川25 1 5 e ．0 0 1 _ 1 8 8 6 e ．0 0 1 _ 12 5 8 e ．0 0 1 _ 62 8 8 砌2 ■o0 0 0 e 0 0 0 4结论 a 铁的体积分数 铁的体积分数由初始值2 ％增加到6 2 ．8 8 ％，模拟时 间段内铁的回收率达到5 2 ．4 ％，富集效果明显。 ■3 1 6 7 e ．0 0 1 2 ．6 5 0 e - 0 0 1 ‘2 ．5 3 4 e ．0 0 1 2 ．2 1 7 e _ 0 0 1 | I 19 ∞e - 0 0 1 l } 15 8 3 e ．0 0 1 | | } 1 ．2 6 7 e ．0 0 1 ■95 0 1 e ．0 0 2 I I6 ．3 3 4 e 旬0 2 _ 3 ．1 6 7 e 掀 ■o - 0 0 0 e o o o b 二氧化硅的体积分数 图1 12 2 s 时铁和二氧化硅的体积分数云图 F i g ．11 V o l u m ef r a c t i o nn e p h o g r a mo fi r o na n ds i l i c o nd i o x i d ea t2 2S 本设计将传统的K n e l s o n 选矿机内锥结构简 化，用逆向流层代替复杂的固态富集槽板，形成可穿 透的虚拟富集槽。穿过分选流的微细铁矿富集到虚 拟槽底部，当富集到一定程度后矿粒突破虚拟槽壁 万方数据 2 0 1 9 年第5 期李汶健等超重力选矿机富集槽虚拟化研究 1 0 1 由下向上运动，逆向流槽壁对富集床层再次冲刷，保 证床层松散的同时也对矿粒进行二次分选，达到更 高的富集比。 此次仿真试验结果表明粒径为0 ．0 4 8m m 的 铁粉和二氧化硅颗粒按l 9 的比例混合于分离介 质水中，当内锥转速为7 0 0r ／m i n ，逆向流压力 1 35 0 0P a ，径、轴向比为1 2 ．7 时，虚拟富集槽起到 了良好的分离富集效果。相较主要适用于金、铜等 大密度矿物颗粒回收的传统K n e i s o n 选矿机，拓宽 了其分选范围，能让更多的矿产资源得到有效利用。 参考文献 [ 1 ] G R E E N W O O DM ，L A N G L O I SR ，W A T E R SKE ．T h e p o t e n t i a lf o rd r yp r o c e s s i n gu s i n gak n e l s o nc o n c e n t r a t o r [ J ] ．M i n e r a l sE n g i n e e r i n g ，2 0 1 3 ，4 5 4 4 4 6 ． [ 2 ] KK KLO ，L A N G L O I SR ，W A T E R SKE ．Ad e s i g no f e x p e r i m e n t si n v e s t i g a t i o ni n t od d yd e p a r a t i o nu s i n ga k n e l s o nc o n c e n t r a t o r [ J ] ．M i n e r a l sE n g i n e e r i n g ，2 0 1 5 ， 7 2 7 3 8 6 ． [ 3 ] 许亚军．高速盘式离心机分离性能研究[ D ] ．徐州中国 矿业大学，2 0 1 7 ． [ 4 3 朱飞，吴振祥，唐彦臣．尼尔森选矿机的应用和发展[ J ] ． 中国矿山工程，2 0 1 0 4 4 0 4 3 ，5 1 ． [ 5 3 A L I MG I I L ，0 L G AK A N G A L ，A Y H A NA ．B e n e f i c i a t i o no f t h eg o l db e a r i n go r eb yg r a v i t ya n df l o t a t i o n [ J ] ．I n t e r n a t i o n a l J o u r n a lo fM i n e r a l s ，M e t a l l u r g ya n dM a t e r i a l s ．2 0 1 2 ，1 9 1 0 6 1 1 0 ． [ 6 ] 杨建文，肖骏，陈代雄．尼尔森离心重砂有价金属分离试 验研究[ J ] ．有色金属 选矿部分 ，2 0 1 8 5 5 8 6 3 ，7 1 ． [ 7 ] 黄万抚，吴浩，文金磊，等．K n e l s o n 离心机的分选原理及 应用研究f j ] ．矿山机械，2 0 1 5 1 1 9 6 一1 0 0 ． [ 8 ] 赵敏捷，方建军，李国栋，等．尼尔森选矿机在国内外选矿 中的应用与研究进展[ J ] ．矿产保护与利用，2 0 1 6 4 7 3 7 8 ． [ 9 ] 综海．离心选矿设备的研究进展分析[ [ J ] ．新疆有色金 属，2 0 1 8 ，4 1 4 7 3 7 4 ． [ 1 0 ] 王纯．立式离心选矿机流场和离心锥动力学研究[ D ] ．赣 州江西理工大学，2 0 1 4 ． [ 1 1 ] 凌竞宏，L A P L A N T EA ，胡熙庚．国外离心选矿机的发 展与应用[ 刀．国外金属矿选矿，1 9 9 8 5 2 - 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