Mo和Ru纳米粉末的生长机制及热稳定性.pdf

“ 和 纳米粉末的生长机制及热稳定性 戴红 （昆明贵金属研究所， 云南“） 摘要采用透射电子显微镜观察水解沉淀法制备的 “ 和 纳米粉末的形貌， 研究纳米 “ 和 粉末的生长机制及热 稳定性。结果表明， 纳米 “ 粉末的生长机制为聚集 长大 烧结， 表面积减小， 而纳米 粉的表现为颗粒有限长大 晶粒 烧 结。纳米 粉的形成温度为 ） 为热还原前的原始状态， 氢氧化物呈絮状非 晶组织。图 / （ （） ， 完成了 纳米 “ 粉的成形， 但颗粒大小不均， 粒度在 / /A 之间， 大多数颗粒 B ’A。图 / （C） 的热还 原温度为 *， 粉末颗粒大小均匀， 易分散， 粒度 在 0 A 之间， 其中大多数颗粒为 ’A， 呈球 形。此温度为纳米 “ 粉成形的最佳热还原温度。 图 / （D） 中的显微组织表明， 随着还原温度的增加， 颗粒长大、 聚集并表现出烧结状态。“ 粉的显微 结构分析表明， 在热还原升温过程中， 纳米 “ 粉从 絮状的分级还原物中开始形核， 于 *完成单质 纳米级粉末的成形， 当继续升高温度时， 纳米 “ 粉 开始聚集长大， 以减小粉末颗粒的表面积的形式释 放能量， 最终形成烧结状态。粉末的生长机制为 聚 集 长大 烧结。 图 0 为纳米 粉热还原过程的透射电镜图。 图 0 （;） 为 粉热还原前的原始状态， 为絮状氢氧 化物非晶组织。图 0 （ （E） ， 金属粉末开始形核， 并逐渐从原始的絮状物中脱出， 形成近球形的粉末 颗粒， 但絮状物仍然存在， 这与 “ 粉热还原过程中 前期的状态基本相同。图 0 （） （） ， ’8*5“ 5344 56 05 “2“5928*34 有色金属第 A 卷 万方数据 图 纳米 “ 粉热还原过程的透射电镜图 “ 增刊戴红 - 和 84 纳米粉末的生长机制及热稳定性 万方数据 ］ 中报道， 纳米粉末在改变外界条件下能转变为纳 米粉晶， 而粉晶进一步晶化， 并存在着晶格畸变、 晶 型的转化。文献 ［“］ 提出纳米晶体结构热稳定性除 受传统的晶粒稳定性因素影响外， 还与纳米晶体的 结构特性有关， 如界面能、 晶格畸变等， 纳米晶体中 晶界处于热力学亚稳状态， 在外界作用下， 向较稳定 的亚稳态或稳态转化， 一般表现为固溶脱溶、 晶粒长 大、 相转变等。文献 ［］ 还报道， 存在锐钛矿型和金 红石型的 研究 0 功能材料 ［9］ 0 1444，/ （） “4. ［］刘学东，卢柯，丁炳哲，等 07 ） 纳米相的晶格畸变 ［9］ 0 科学通报，144“，4 （） ’1 ［“］罗雁波 0 纳米材料性能及其应用前景 ［9］ 0 云南冶金，’//1，/ （） ［］范崇政，肖建平，丁延伟 0 纳米 ’的制备与光催化反应研究进展 ［9］ 0 科学通报，’//1，“, （“） ’, ［,］虞觉奇，易文质，陈邦迪，等 0 二元合金状态图集 ［*］ 0 上海上海科学技术出版社，14. “’*,-. ,/ ’.0-1-2 3 ,,“ 4 ,/ “5 6/“ “ ’ （ *’ ,---. / 01.2, 3.-45,，*’ ,/’’1，674） 0.“* 6ABC 3DE2F3F E2G CHFCEIJCF K 2E23CA * E2G LBGAF EA 2MFC6ECG IN C IFAH MEC2 K * E2G LBGAF BC O*0 AFJCF FB CEC C 6ABC 3DE2F3 KA 2E23CA * LEACH DJF F 6ECAH6ABCHF2CA，F C FLDKD FAKED EAE GDAEFF，E2G KA C 2E2LEACDJF F J3CGH 6ABCHDANFCEJJPEC2HF2CA0 A3EC2 C3LAECA K 2E2LEACDJF * F .,/- E2G F /- 0 C FCEIJCN K 2E2LEACDJF * F ICCA CE2 CEC K 0 72 “/.2E23CA 3ECAEJ；6AB26 3DE2F3；C FCEIJCN /, 有色金属第 “ 卷 万方数据