矿用电缆工频电磁波能量辐射特性研究.pdf

第 4 3卷 第 1 2 期 2 0 1 7年 1 2月 工矿 自 动化 I n d u s t r y a n d M i n e Au t o ma t i o n Vo 1 ． 43 NO ． 1 2 De c ． 2 0 1 7 文 章编 号 1 6 7 1 2 5 1 X 2 0 1 7 1 2 0 0 5 3 0 6 DOI 1 0 ． 1 3 2 7 2 ／ j ． i s s n ． 1 6 7 1 2 5 1 X ． 2 0 1 7 ． 1 2 ． O 1 1 矿用电缆工频电磁波能量辐射特性研究 周雨 阳 ， 刘坤 ， 吴茂 晗。 1 ． 合 肥 工业 大学 电子 科 学与应 用 物理学 院 ， 安 徽 合 肥 山东 邹 城2 7 3 5 0 0 ；3 ． 北 京 邮 电大 学 2 3 0 0 3 1 ； 2 ． 兖矿 集 团有 限公 司 信息 化 中心 ， 自动 化学 院 ， 北京1 0 0 8 7 6 摘要 矿用电缆的工频电磁干扰是影响井下无线通信可靠性的重要 因素之一。由于工频电磁波波长远 大于矿井巷道尺寸， 工频 电磁波在矿井巷道 中无法进行有效的电磁场能量转换， 不能采用 自由空间电磁波电 磁 耦 合传 播 方程 来研 究矿 用 电缆 工频 电磁 波 能量辐射 特 性 。针 对 该 问题 ， 建 立 了基 于短 偶 极 子 的矿 用 电缆 工频 电磁 波 能量辐 射模 型 ， 推 导 了短偶 极子 的磁 场和 电场表 达 式 ； 采 用有 限元 法 和有 限差 分 法 ， 通 过数 值 计 算分 析 了矿 井巷 道 不 同位 置的矿 用 电缆辐射 电场强 度 。结 果表 明 与 电缆 在 同一 高度 的各 点 电场 强度 随着 各 点与 电缆 间距 离增 大而逐 渐减 小 ； 与 电缆 在 不 同高度且 与 巷 顶 平行 的各 点 电场 强度 随 着各 点与 电缆 间距 离增 大 而逐 渐减 小 ， 且 电场 强度 比与 电缆在 同一 高度 的 对应位 置 各点 电场 强度 小 ； 与 电缆 同侧 的各 点 电场强 度 随着各 点 与 电缆 间距 离增 大 而逐渐 减 小 ； 与 电缆 不 同侧 的各 点 电场 强度 小 于与 电缆 同侧 的各 点电场 强度 ， 且 受各 点与 电缆 间距 离的影 响较 小 。 关键 词 矿 用 电缆 ；工频 电磁 波 ；能量辐 射 ；短偶 极 子 ；电场 强度 中图分类 号 TD 6 7 文 献标 志码 A 网络 出版 时间 2 0 1 7 1 2 ～ 0 6 1 4 1 7 网络 出版 地址 h t t p ／ ／ k n s ． c n k i ． n e t ／ k c ms ／ d e t a i l ／ 3 2 ． 1 6 2 7 ． T P ． 2 0 1 7 1 2 0 5 ． 1 7 4 9 ． 0 1 7 ． h t ml Re s e a r c h o n c ha r a c t e r i s t i c o f p o we r f r e q ue nc y e l e c t r o ma g n e t i c wa v e e ne r g y r a d i a t i o n o f mi ne us e d c a b l e Z HOU Yu y a n g ，LI U Ku n ， W U Ma o h a n 。 1． Sc ho o l o f El e c t r on i c Sc i e n c e a n d Appl i e d Phys i c s，H e f e i Uni v e r s i t y o f Te c hno l o gy，H e f e i 2 3 0 03 1 Ch i na；2． I n f o r m a t i o n Ce nt e r ，Ya n kua ng Gr o up Co． ，Lt d． ，Zo uc he n g 2 73 5 0 0，Chi na；3． S c ho o l o f Au t o ma t i o n，Be i j i n g Un i v e r s i t y o f P o s t s a n d Te l e c o mmu n i c a t i o n，B e i j i n g 1 0 0 8 7 6 ，Ch i n a Ab s t r a c t Po we r f r e q u e nc y e l e c t r o m a gne t i c i nt e r f e r e n c e of mi ne us e d c a b l e i s a n i m p o r t a nt f a c t o r whi c h a f f e c t s r e l i a b i l i t y o f u n d e r g r o u n d wi r e l e s s c o mmu n i c a t i o n．W a v e l e n g t h o f p o we r f r e q u e n c y e l e c t r o ma g n e t i c wa v e i s muc h l a r g e r t ha n mi ne r o a d wa y s i z e，S O e l e c t r oma g ne t i c f i e l d e n e r gy c on ve r s i on o f po we r f r e q u e nc y e l e c t r o ma gn e t i c wa v e c a nn ot be e xe c ut e d e f f e c t i ve l y i n mi ne r o a d wa y， a nd e l e c t r oma g ne t i c c o up l i ng pr o p a ga t i on e qu a t i on o f e l e c t r o m a gn e t i c wa ve i n f r e e s pa c e c a n no t be us e d t o s t ud y c ha r a c t e r i s t i c o f po we r f r e q u e n c y e l e c t r o ma g n e t i c wa v e e n e r g y r a d i a t i o n o f mi n e - u s e d c a b l e ．I n v i e w o f t h e p r o b l e m，a mo d e l o f p owe r f r e q u e nc y e l e c t r o ma gn e t i c wa v e e ne r g y r a d i a t i on o f mi ne us e d c a bl e wa s bui l t b a s e d o n s h o r t d i p ol e a n d f o r mu l a s o f ma g n e t i c f i e l d a n d e l e c t r i c f i e l d o f t h e s h o r t d i p o l e we r e d e d u c e d ．Ba s e d o n f i n i t e e l e me n t me t ho d a n d f i ni t e di f f e r e nc e m e t ho d，e l e c t r i c f i e l d i n t e ns i t y of m i n e us e d c a b l e a t d i f f e r e n t l oc a t i on o f m i ne r o a dwa y wa s a na l y z e d t ho ug h n ume r i c a l c a l c u l a t i o n． The r e s ul t s s ho w t h a t e l e c t r i c f i e l d i nt e ns i t y o f 收稿 日期 2 0 1 7 - 1 0 1 0 ； 修回 日期 2 0 1 7 - 1 1 - 0 7 ； 责任编辑 盛男。 作者简介 周雨阳 1 9 9 7 一 ， 男， 山东济 宁人 ， 研究方 向为 电磁场计算 ， E ma i l r a i n s u n 0 3 1 6 3 ． c o rn。 引用格式 周雨阳 ， 刘坤， 吴茂晗． 矿用 电缆工频 电磁波能量辐射特性研究[ J ] ． 工矿 自动化 ， 2 0 1 7 ， 4 3 1 2 5 3 5 8 ． ZHOU Yu y a n g． LI U Ku n， W U M a o h a n ． Re s e a r c h o n c h a r a c t e r i s t i c o f p owe r f r e q u e n c y e l e c t r o m a g n e t i c wa v e e n e r g y r a d i a t i o n o f mi n e - u s e d c a b l e [ J ] ． I n d u s t r y a n d Mi n e Au t o ma t i o n， 2 0 1 7 ， 4 3 1 2 5 3 5 8 ． 5 4 工矿 自动化 2 0 1 7年 第 4 3卷 v a r i o us p o i nt s a t t h e s a me h e i g ht a s c a bl e d e c r e a s e s wi t h i nc r e a s e o f di s t a nc e be t we e n e a c h po i nt a nd t he c a bl e．El e c t r i c f i e l d i nt e ns i t y o f v a r i o us po i nt s a t he i gh t di f f e r i ng f r o m c a b l e a n d p a r a l l e l t o r o a d wa y r o of d e c r e a s e s wi t h i n c r e a s e o f di s t a n c e be t we e n e a c h p o i nt a n d t he c a bl e，whi c h i s s ma l l e r t ha n t h e o ne a t t he s a m e he i g ht a s c a bl e ． El e c t r i c f i e l d i nt e ns i t y o f v a r i o us p o i nt s a t t he s a m e s i de a s c a b l e d e c r e a s e s wi t h i nc r e a s e o f d i s t a nc e b e t w e e n e a c h po i nt a n d t he c a bl e ． El e c t r i c f i e l d i nt e ns i t y of v a r i o us po i nt s a t s i d e di f f e r i ng f r o m c a bl e i s s ma l l e r t ha n t he o ne a t t he s a m e s i d e a s c a b l e ， whi c h i s l e s s a f f e c t e d by d i s t a nc e be t we e n e a c h p oi nt a nd t he c a bl e． Ke y wo r d s mi n e u s e d c a b l e ；p o we r f r e q u e n c y e l e c t r o ma g n e t i c wa v e ；e n e r g y r a d i a t i o n；s h o r t d i p o l e ； e l e c t r i c f i e l d i nt e ns i t y 0 引言 煤矿井下矿用电缆吊挂在巷道顶端或沿巷道侧 壁 敷设 ， 是重 要 的 电磁 骚扰 源[ 1 ] 。矿 用 电缆距 离长 、 分支多， 电气设备启停频繁 ， 煤矿井下电网电压波动 大， 这些都加重 了矿用电缆的电磁波能量辐射。矿 用电缆工频 电磁波能量辐射是导致巷道 中无线通信 设备可靠性降低的主要原因 ] 。文献1- 4 3 研究了煤 矿井 下工 频 电压及 尖峰 脉 冲电压 对测 控信 号线 的干 扰 ， 建立了三相交流电对测控信号线的电容性干扰 模型 ； 文献E 5 ] 研究 了矿用 5芯供 电电缆中动力芯线 的电磁场对信号芯线的干扰途径和特点 ； 文献[ 6 - 7 ] 分析 了煤矿井下电力 电缆 、 电机车接触 网电磁干扰 的形成机理 ， 并通过实测研究 了煤矿井下甚高频 电 磁干扰 电平 的分布 规律 ； 文献 [ 8 ] 研究 并 测 量 了 1 1 0 k V电缆的最大磁感应强度和电磁辐射特性 ； 文 献E g ] 采用时域有限差分法 ， 提出了一种电力电缆电 磁瞬态分析的计算模型 ； 文献 [ 1 O ] 采用有 限元方法 研究了矿用 6 0 0 0 V 屏蔽和非屏蔽 电缆 的工频 电 场 、 磁场的辐射 ； 文献[ 1 1 ] 研究了电缆干扰电流产生 机理 ， 提出了减小干扰电流的方法 ； 文献[ 1 2 3 采用场 路结合方法对互连 电缆进行了电磁干扰分析 ， 运用 有 限 元分 析软 件建立 了矿用 4芯 电缆互 连 线 的电容 矩阵和电感矩阵 ； 文献[ i s ] 对 3种典型分布的电力 电缆工频磁场强度进行了仿真分析。但 尚无文献提 出针对矿井环境的矿用电缆工频电磁波能量辐射的 分析 方法 ， 且煤 矿 井 下 矿用 电缆 电磁 波 能 量 辐射 的 现场测试非常困难 。本文通过建立基于短偶极子的 矿用 电缆工频 电磁波能量辐射模型 ， 利用数值计算 方法分析矿用电缆工频 电磁波能量辐射特性 。 1 基于短偶极子的矿用电缆工频 电磁波能量辐射 模 型 工频电磁波波长为 6 0 0 k m， 而煤矿井下巷道宽 度、 高度均不超过 1 0 m， 长度一般不超过 1 0 k m， 远 远低于工频电磁波波长。电磁波在 自由空间传播是 通 过 电场和 磁场 的 相互 感 应 和 转换 来 实 现 的 ， 而矿 井 巷道 导致 工频 电磁 波在 受限 空 间中无法 进行 有效 的电磁场能量转换 。因此， 巷道中矿用 电缆工频 电 磁 波能 量辐 射 特性 与 地 面情 况 完 全 不 同 ， 不 能采 用 自由空间 电磁 波 电磁 耦 合 传 播 方程 n ] ， 需 要 建 立 矿用 电缆工 频 电磁波 能量 辐射 模 型 。矿 用 电缆可 理 想化为由无穷短的导体单元 串接组成 ， 在单个导体 单元 中 ， 沿 矿用 电缆 线 芯 方 向的 电 流 可看 成 是 均 匀 的 ， 因此 ， 可通 过对单 个 导体单 元 电缆 的场进 行积 分 来求得整根电缆的场。单个导体单元电缆就是短偶 极子 ， 其天线特性决定 了矿用 电缆的电磁波能量辐 射 ， 因此通 过研 究 单个 导 体 单 元 的辐 射 特性 来 研 究 巷道 内矿用电缆工频电磁波辐射特性 。 短偶极子的几何关系如图 1所示 。R为场点 P 到偶 极 子上 给定 点 的 距离 ； r为场 点 到原 点 0 的距 离 ； L为短偶极子长度 ； z为原点到导体 上给定点的 距 离 ； 为方 位 角 。由 于 工 频 电磁 波 波 长 远 大 于短 偶 极 子长度 ， 短偶 极子 直径 远小 于其 长度 ， 所 以可将 流 过短 偶极 子 的电流 表示 成瞬 时形 式 I L e x p j 1 式 中 。为峰值 电流； ∞为电磁波角频率； t 为时间。 短偶 I Z 图 1 短偶极子 的几何关 系 Fi g ． 1 Ge o me t r i c r e l a t i o n o f s h o r t d i p o l e 采用洛伦兹的传播 或推迟 时间表示法描述电 流的瞬时传播效应 ， 可写成 2 0 1 7年 第 1 2期 周 雨 阳等 矿 用电缆 工频 电磁 波能 量辐射 特性 研 究 5 5 田一 I o e x P E J∞ 一 ] 式中 [ 工 ] 为推迟电流； c 为光速 。 2 将式 7 一式 9 代入式 6 ， 可推导出短偶极子 短偶极子在矿井巷道中产生的磁场和电场可分 别展开成 推迟矢 量磁位 和推迟 标 量 电位 ， 对 于如 图 2所示的短偶极子的辐射场 ， 电流的推迟矢量磁 位 A只有沿 z轴方向的分量 的 电场强 度表 达式 ， 一 2 0 一三 Crz 一 1E ， 一 一 ■ i ‘Il } 1 0 A 一[ 1 o [ L ／ 2 d z 3 式中 为磁导率 ； s 为短偶极子 的横截面积 。 短 圈 2短 偶 檄 于 的 辐 射 物 Fi g ． 2 Ra d i a t i o n f i e l d o f s h o r t d i p o l e 假定 r L， 则可令 Rr ， 并且忽略导体不 同部 分所 贡献 场 的相位 差异 ， 则 式 3 变为 一 f o L I o ex p _E j o o t-- f1 A 4 一 一 4 推迟 标量 电位 为 o f E f r 5 式中． ￡ o为介电常数 ， ￡ 。 一8 ． 8 5 1 0 叫 F ／ m； [ p ] 为 滞 后 电 荷 密 度 ， E e ] 一 l0 o e x p [ j∞ 一 ] ， P 0 为 场 源 的电荷密度； d r 为无限小的体积单元。 由于电荷集中在短偶极子的端点 区域 ， 式 5 可 简化 为 V 一 一 ㈤ 式中 [ q ] 为电荷量 ； z ， z 分别为场点到短偶极子上 下端点的距离 ， 由于 r L， 可认为 ， z 是平行 的。 f q ] 』 [ I ] d t e x p [ j t 一 ] d t 一 l J 。 l I j 一 J 一 f 7 r 一 导 c o s r 导 c o s r c r 一 专 4 7c￡ 0 ＼ c ‘ J 。 ， 1 1 式 中 E r ， 分 别为 沿 r ， 0 方 向的电场 强度 。 磁场正 比于推迟矢量磁位 A的旋度演算 A 一 [ 一 ] [ 一 3 r] 手 rL O r一 ] 1 2 ．J ‘ r a J 一 式 中 为旋度算子 ； 声 为场点在3 2 平面的投影与 轴间的夹角 ； ， O ， 别为球坐标 中沿 r ， 0 ， 方 向 的单位矢量； ， ， A 分别为推迟矢量磁位A沿乒 ， 0 ， r 方 向 的分量 。 式 1 2 中， 第 1项、 第 4项因 A 一0而为零 ， 第 2 项 、 第 3项因 ， A， 都与 无关也等于零 ， 于是只 剩下第 5 项 、 第 6 项 ， 故短偶极子的磁场为 导 I H o l H日一 0 1 3 式中 H“Hr ， H 分别为磁场沿 ， r ， 0方向的分量 。 因此 ， 短偶 极子 的辐 射场 共有 E ， ， E o ， H 3个分 量。对于距离原点非常远的场点， 式 1 0 、 式 1 1 和 式 1 3 中的 1 ／ r 。 和 1 ／ r 。 项 相 比于 1 ／ r 项 可 以忽略 ， 故远 场 的 E ， ≈ 0 ， 只有 2个 有 效 的场分 量 和 H“即 一 1 4 H 一 1 5 由式 1 4 一式 1 5 可确定工频 电磁场强度与电 磁波频率 、 工频 电磁波能量辐射作用范围的关系。 8 2矿井 巷道不 同位 置 的 电缆 工 频 电磁 波 能 量 辐射 特 性 9 将 电缆理 想化 为 短 偶极 子 天线 ，采 用 有 限元 法 5 6 工矿 自动 化 2 O 1 7 年 第 4 3卷 分析 其 辐 射 特 性 。设 置 短 偶 极 子 天 线 的 长 度 为 1 6 8 mm， 直 径为 3 ． 6 mm； 电流 源在天 线 中点对 其进 行激 励 ； 矩 形 巷道 的 四周 边 界 为 辐射 边 界 。短偶 极 子 天线有 限元 模 型如 图 3所 示 。 图 3短 偶 极 子 天 线 有 限兀 模 型 Fi g． 3 Fi n i t e e l e me nt mode l o f s ho r t di po l e a nt e nn a 假 设 矩 形 巷 道 宽 度 为 4 m、 高 度 为 3 m， 依 据 式 1 4 ， 采用有限差分法分别计算不 同位置的电场 强度 ， 计算点位置如图 4所示 。计算 区域采用 Mu r 吸 收边界 条 件 ， 场 源处 采 用 直 径 为 2 0 mm 的 电缆 ， 电缆 距 巷 底1 m， 取 元 胞 尺 寸 一 2 mm， 根 据 C o u r a n t 稳定 性条 件取 更新 步 长 时 间 At 一 ／ 2 c ≈ 3 ． 3 3 3 1 0 。S 。假 定 短 偶 极 子 天 线 电流 为 1 A， 0 E V o ， ] ， 若考 虑 电快 速 瞬 变 脉 冲 群 双 指 数 脉 冲 的 持 续时 间 ， 计 算 至少需 要 1 5 0 0 0个 时 间步 长 。 一 1 9 0 ， t 2 0 t g O t 2 0 l BO Bl B2 B 3 B 4 B5 B 6 B 7 B 8 一1 4 o ， 】 2 0 一 9 0 ， 1 2 O 一 4 0 , 1 2 0 仉1 2 0 4 o ， 1 2 0 q o A 2 o 1 4 0 , 1 2 0 r ● C 3 D3 ● ● 一{ 9 0 ， 1 0 o 1 9 0 ， 1 0 0 0 C 2 D2 I I 一i q 0 ， S O 、 1 9 0 ， 5 o Cl D1 1 1 9 0 ， 0 O 1 9 o ， o A ’I A 一2 A 一 3 A4 5 | ． 1 9 o , 一 ， ∞{ 一 1 4 o ， 一 5 0 { - 9 0 5 o 一 4 o ． 一 5 I O ， 一 5 o 1 { 4 q一 5 。 9 一 5 O 1 4 o ， 一5 O I l 9 o ， 一 5 0 图 4计 算 点 位 置 Fi g． 4 Loc at i o n o f c a l c u l a t i o n po i nt s 与 电缆在 同一 高度 的各 点 A1 ～A8 电 场强 度 如 图 5所 示 。可 看 出 随着 各 点 与 电缆 间距 离 增 大 ， 各点处电缆辐射的瞬态 电场强度逐渐减小 。 距 巷顶 0 ． 3 m 处 与 巷 顶 平 行 的 各 点 B O B 8 电场强度如图 6所示 。可看出电缆辐射的瞬态电场 强 度 随着各 点 与电 缆 间距 离 增 大 而 逐 渐 减 小 ， 且 由 于 点 B O B 8与 电缆 有 一 定 的 高 度 差 ， 其 电 场 强 度 比与 电缆 在 同一高度 的对应位 置 各点 电场 强度小 。 图 5 与 电缆在 同一高度 的各点 电场强度 Fi g． 5 El e c t r i c f i e l d i nt e n s i t y o f va r i ous p o i n t s a t t he s a m e h e i ght a s c a bl e ---- 85 4 0 , 1 0 2 0 4 0 6 0 8 0 1 0 0 1 2 0 1 4 0 1 6 0 1 8 O 2 0 0 时间／ n s 图 6 与 电缆在不 同高度且 与巷顶 平行 的各点电场强度 Fi g． 6 El e c t r i c f i e l d i nt e n s i t y of v a r i o us p oi nt s a t h e i g ht di f f e r i ng f r o m c a bl e a nd pa r a l l e l t o r o a dwa y r oo f 与电缆 同侧 的各点 c 1 一c 3 电场 强度如 图 7 所 示 。可看 出 随着 各 点 与 电缆 间距 离 增 大 ， 电场 强 度逐渐减小 。动力电缆产生的电磁场对信号 电缆的 信号质量有影响， 所 以在动力 电缆同侧布置信号 电 缆时 ， 应尽 量远 离动 力 电缆 。 g ● ≮ 嘿 蠼 图 7 与电缆同侧的各点电场强度 Fi g ． 7 El e c t r i c f i e l d i n t e n s i t y o f v a r i o u s p o i n t s a t t he s a me s i de a s c a bl e 与 电 缆 不 同 侧 的 各 点 D1 ～D3 电 场 强 度 如 图 8 所 示 。可看 出与电缆 不 同侧 的各点 电场 强度 受 娜 瑚 啪 ∞ 1 g． A ＼ 越隈 世 2 0 1 7年 第 1 2期 周雨 阳等 矿 用 电缆 工频 电磁 波 能量辐射 特 性研 究 5 7 各点与电缆间距离的影 响较小 ， 且 电场强度小 于与 [ 3 ] 电缆同侧的各点电场强度。因此 ， 信号 电缆应尽量 不 要与 动力 电缆 布置 在 同一侧 。 暑 己 矮 时间／ n s 图 8 与电缆不同侧的各点电场强度 Fi g ．8 El e c t r i c f i e l d i n t e ns i t y o f v a r i ou s po i nt s a t s i de di f f e r i ng f r o m c a bl e 3 结论 1 建立 了基 于短 偶极 子 的矿 用 电缆 工频 电磁 波 能量辐 射模 型 ， 推 导 了短 偶 极 子 的 磁 场 和 电场 表 达式 ， 确定 了工频 电磁 场强度 与 电磁波 频率 、 工频 电 磁波 能量 辐射 作用 范 围的关 系 。 2 将矿用 电缆理想化为短偶极子天线 ， 采用 有 限元 法分 析其 辐 射特 性 ， 数 值计 算 结果 表 明 ① 与电缆在 同一高度的各点电场强度随着各点 与 电缆间距离增大而逐渐减小 ； ② 与电缆在不 同高度 且与巷顶平行的各点电场强度随着各点与电缆间距 离增大而逐渐减小， 且电场强度 比与 电缆在同一 高 度 的对应 位 置各点 电场强度 小 ； ③ 与 电 缆 同侧 的各 点 电场 强度 随 着 各 点 与 电缆 间 距 离 增 大 而 逐 渐 减 小 ； ④ 与电缆不同侧的各点电场强度小于与 电缆同 侧 的各 点 电场强 度 ， 且 受 各 点 与 电缆 间距 离 的 影 响 较 小 。 参 考文献 R e f e r e n c e s [1] [2] 孙继平． 煤矿用电工 电子产品 电磁兼容性要求及 试验 方法 [ J ] ． 煤炭科学 技术 ， 2 0 1 3 ， 4 1 6 6 8 7 2 ． S UN J i p i n g ． Re q u i r e me n t s a n d t e s t me t h o d o f e l e c t r o ma g n e t i c c o m p a t i b i l i t y f o r e l e c t r i c a n d e l e c t r o n i c p r o d u c t s i n c o a l mi n e [ J ] ． C o a l S c i e n c e a n d Te c h n o l o g y ， 2 0 1 3， 4 1 6 6 8 7 2 ． 孙继平 ． 煤矿监控 新技 术与新 装备 E J ] ． 工矿 自动 化 ， 2 0 1 5， 4 1 1 1 5 ． S UN J i p i n g ． Ne w t e c h n o l o g i e s a n d n e w e q u i p me n t s o f c o a l mi n e mo n i t o r i n g E J ] ． I n d u s t r y a n d Mi n e Au t o ma t i o n， 2 0 1 5 ， 4 1 1 1 5 ． [4] [5] [6] [ 7] [ 8] [9 ] [ 1 O ] [ 1 1 ] 孙继平． 煤矿 事故特 点与煤矿 通信 、 人员定位 及监 视 新技术[ J ] ． 工矿 自动化 ， 2 0 1 5 ， 4 1 2 I - 5 ． S UN J i p i n g ． Ch a r a c t e r i s t i c s o f c o a l mi n e a c c i d e n t s a n d n e w t e c h n o l o g i e s o f c o a l mi n e c o mmu n i c a t i o n， p e r s o n n e l p o s i t i o n i n g a n d mo n i t o r i n g [ J ] ． I n d u s t r y a n d M i n e Au t o ma t i o n， 2 0 1 5 ， 4 1 2 1 - 5 ． 孙丽萍 ， 郑国莘． 矿用 电器 中的 电容 性干扰研 究 E J ] ． 太原理工大学 学报 ， 2 0 0 0 ， 3 1 1 1 8 - 2 1 ． SUN Li pi ng， ZHENG Gu ox i n． The s t u dy of c a p a c i t a n c e i n t e r f e r e n c e i n mi n e a p p l i a n c e [ J ] ． J o u r n a l o f Ta i y u a n Un i v e r s i t y o f Te c h n o l o g y ， 2 0 0 0 ， 3 1 1 1 8 21 ． 杨卫英． 矿用多芯供电 电缆 中动力芯线对信号芯线 的 电磁干扰 [ J ] ． 煤 炭学报 ， 2 0 0 0 ， 2 5 4 4 2 7 4 2 9 ． YANG W e i y i n g ． Th e EM I c a u s e d b y t h e p o we r c o r e s a n d a p p l i e d t o t h e s i g n a l c o r e s i n mu l t i - c o r e mi n i n g p o we r c a b l e s [ J ] ． J o u r n a l o f C h i n a C o a l S o c i e t y ， 2 0 0 0 ， 2 5 4 4 2 7 4 2 9 ． 王 艺华． 煤矿井下甚高频 电磁干扰分布 的分析 [ J ] ． 电 信科 学 ， 2 0 0 2 ， 1 8 3 6 3 6 4 ． W ANG Yi hu a．Ana l y s i s of t h e di s t r i b ut i o n o f v e r y h i g h f r e q u e n c y e l e c t r o ma g n e t i c i n t e r f e r e n c e i n u n d e r g r o u n d c o a l mi n e [ J ] ． Te l e c o mmu n i c a t i o n s S c i e n c e ， 2 0 0 2 ， 1 8 3 6 3 - 6 4 ． 王艺华． 井下漏泄 电磁场强 的分布及其测 量E J ] ． 工矿 自动化 ， 2 0 0 2 ， 2 8 4 3 - 5 ． W ANG Yi h ua ． Di s t r i b ut i on o f l e a ka g e e l e c t r o ma gn e t i c f i e l d i n t e n s i t y i n u n d e r g r o u n d a n d i t s m e a s u r e me n t [ J ] ． I n d u s t r y a n d Mi n e Au t o ma t i o n ， 2 0 0 2 ， 2 8 4 3 - 5 ． 蒋宏 济 ， 万力 ， 王继 纯． 1 1 O k V 电缆 电磁辐射 对环境 的影响[ J ] ． 高 电压技术 ， 2 0 0 5 ， 3 1 1 8 7 8 8 ． J I ANG Ho n g j i ， WAN L i ， W ANG J i c h u n ． I n f l u e n c e o f 1 1 0 k V c a b l e e l e c t r o ma g n e t i c r a d i a t i o n o n e n v i r o n me n t [ J ] ．