基于SH槽波采空区探测技术研究.pdf

2 0 1 6 年第 1 0 期 中州煤炭 第 2 5 0 期 基于 S H槽 波采空区探测技术研 究 丁 卫 河南工业和信息化委 员会 信息 中心 ， 河南 郑州4 5 0 0 0 0 摘要 矿 井安全 生产受前方采 空 区、 断层破 碎 带等复 杂地质 因素 制约 ， 矿 井槽波 超前探 技术 的逐步 完 善提高 了采空边界 、 断层 的探 测精度 。对矿 井槽波探 测特 性提 出了系统 的数据处 理方 法， 对 比分析 了 现有观测 系统布置方 式， 提 出 了二分 量 S H槽 波探 测观测 系统 ； 依据 S H槽 波 的特 性 ， 提 出 了利用 带通 滤波结合 T P域波场分离技术实现波场分离； 从而为巷道超前地质预报提供必要的技术支持。 关键词 S H 槽波 ； 采 空 区； 巷道 超前 探测 ； T P域 波场分 离技术 中 图分 类 号 P 6 3 1 ． 4 文 献 标 志 码 A 文 章 编 号 1 0 0 30 5 0 6 2 0 1 6 1 00 1 2 80 5 O 引言 扰， 实现高效准确的勘探 。 质 点 沿煤 层水 平 方 向波 动 ， 形 成 了洛 夫 型槽 波 S H型槽 波 ， 沿垂直 方 向波动 形 成 了瑞利 型槽 波 。 由于洛夫波和瑞利波的概念均 由地震波沿地面传播 时质点 波动方 向的差 异定 义 ， 其数 学 模 型 以均 匀 介 质 的半 空 间体 为基 础 ， 在 此 把 通 常所 说 的 洛夫 型槽 波称为 S H型槽波 ， 其 s波的 自由度平行于该煤层 的平 面 ， 以便于建 立 相 应 的数 学 模 型 与 阐述 槽 波在 煤层中的传播形态 。 由于 现 场地 震 数据 采 集工 作 在 实施 过 程 中 ， 会 涉及 到矿井 地震 勘探 工 程 进 度 问题 ， 尽 可 能 缩短 现 场探测 施工 时 间 ， 避 免现 场 探 测 与矿 井 生 产互 相 干 1 S H 槽波探测观测 系统构 建 煤层 是 地层 中 的软弱 夹 层 ， 煤 层 与 顶底 板岩 层 岩性 差异 显著 ， 地震 波 在 煤层 和 岩层 中 的传播 速 度 分别 约为 1 0 0 0 m／ s 、 3 0 0 0 m ／ s ， 这 是 矿井 地震 勘 探 区别 于普 通地震 勘探 的显著 区别 。现行 矿井地震 勘 探接 收点一般 布 置在 煤 壁 两 帮 ， 由费 马 原理 可 知 波 沿旅行 时最小 路径 传播 ， 因此纵 、 横波 地震 波会优 先 在岩 层 中传 播 ， 矿井 地 震 勘 探 必 须考 虑 这 一 特 征 。 ， 槽波 探测观 测 系统示 意如 图 1所示 。 在 实际探 测 中 ， 大量 的矿井 地震勘 探实践 表 明 ， 加 固套 管选 用 水 泥灰 还 是 环 氧 树 脂 是 有 明显 的差 收稿 日期 2 0 1 6 0 71 3 责任编辑 秦爱新D OI 1 0 ． 1 9 3 8 9 ／ j ． c n k i ． 1 0 0 30 5 0 6 ． 2 0 1 6 ． 1 0 ． 0 3 1 作者简介 丁卫 1 9 8 6 一 ， 男 ， 河南偃师人 ， 2 0 1 0年毕业于黄河科技学院 ， 现从事信息技术管理工作 。 引用格式 丁卫 ． 基 于 S H槽 波的采空 区探测技术研究 [ J ] ． 中州煤 炭， 2 0 1 6 1 0 1 2 8 1 3 2 ． D i n g We i ． S t u d y o n d e t e c t i o n t e c h n o l o g y i n g o a f b a s e d o n S H c h a n n e l w a v e [ J ] ． Z h o n g z h o u C o a l ， 2 0 1 6 1 O 1 2 8 - 1 3 2 1 2 8 e ～ 邺 一 一 一 一 一 一 一 一 一 _lj 咖 一 一 ～ ～ 一 ～ 一～ ～ 一 一 ～ 一 一 ～ 一 一 一 一 一 一 一～ 一 ～ 一 一 ．一 一 ～～ 一 ～ 一 一 一 一 一 一 一 一一 ～ 一 ～ 一 ～ 一 ～ 一 一～ 一 一 一 一 一 一 一 一 ～ ～ 帆 ．量 一 _蚕 一 一 一 一 一～ 一 一 一 ～ 一 一 一 ～ 一 一 ～ ～ 一 一 ～一 一 ．一 一 2 0 l 6年 第 l 0期 丁 卫 基 于 S H 槽 波 采空 区探 测技 术研 究 总第 2 5 0期 异。从实测的地震信号中看出， 套管采用环氧树脂 安装的耦合效果优于水泥灰。因此在条件允许 的情 况下 ， 优 先选 用环 氧树脂锏 结 套管 。 园 } { y十 } f { } 锤 击 x锤击 ， j ／ ／ 2 4 图 1槽波探测观测 系统 示意 Fi g． 1 Chann e l wav e de t e c t i ng o bs e r va t i on s ys t e m s c he ma t i c di ag r a m 2 带通滤 波 研 究 发现 槽 波 有 其 独特 的频 散 特性 ， 与 常 见 的 十 扰 波 如直 达波 、 面 波 、 声 波等 其 他波 的频段 差 异较 大 ， 同时 不 同煤层 厚 度 的煤 层 其 频 散 曲线 是 有 差异 的 。但 是通 过研 究得 出煤 层厚 度 为 l m时 频率 小 于 1 2 5 H z 情 况下 速度 变 化 幅度 极 大 ， 不 利 于 有 效 地采 集速 度信 息 ， 如利 用 这 一 频 段 的 槽 波进 行 超前 探 测 误差极 大 。从 I 嗣 2可 以看 出在 频率 大 于 1 2 5 H z 时 ， 其速 度 与频 率趋 于 稳 定 ， 这 是 超 前 探 测 中准 确 定位 的必 要 条件 。其 他煤 层厚 度 同理 ， 因此 ， 这 一频 段 的 波 场 分离 成 为提 取槽 波有 效信 号 的第 一步 。 6 m 2 0 0 8 f x 】 4 00 0 6 M 】 图 2不同煤层厚度下槽 波的频散 曲线 Fi g． 2 The c ha nne l wa ve di s pe r s i on c ur ve unde r d i f f e r e n t t hi c kne s s o f c o al s e am whi c h t hi c kne s s i s 1 ． 05． 0 m 带通 滤波器 是指 某一 特 定频 率 范 围 内的波 能 通 过， 但可 以将其余频率的波衰减到很低水平 的滤波 器 。带通 滤波 器也可看作 是 2个低通 滤波器 的交集 。 3能量及振 幅补偿 地 震 资料 处 理 中 ， 地 震 波 能 量恢 复 与 校 正 的 目 的是消 除外 界 因素 对 地震 波 振 幅 的影 响 ， 使 处理 后 的地震 波振 幅能 够反 映反射 系数 的大小 。 3 ． 1地 震波 能量 补偿 能量 补偿忽 略透 射 、 散 射能 量损 失 ， 激 发与 接 收 条件 变化 ， 只对 波前 扩散 和介 质吸收作用进 行补偿 。 疗 “ r 1 r e⋯ 2 式 中 ， 为检 波 点 接 收 到 的 波 ； 为 补偿 后 的 振 幅 ； 为波前 扩散 因子 ； 。 ⋯ 为吸收 因子 ； 。为 吸收 系数 。 由于地 震 波 传 播 过 程 中 rv t ， 所 以上 式 可 写 成 e⋯ 3 地震 波 能量 补偿 的效果 如 图 3所 示 。 a 补偿前 h 补偿后 图 3地 震 波 能 量 补 偿 Fi g ． 3 De e p s e i s mi c a mpl i t ude c o mpe ns at i o n 3 ． 2 初至 切 除 在 超前 探 测 地 震 记 录 中 ， 最 先 接收 到 的 一般 为 直达波。这些波由于传播距离短 、 能量强 ， 同反射波 相互 干涉 ， 在 直达 波序 列 中很难拾 取 有效 反射 信号 ， 初 至切 除可 以有效 解决 这一 难题 。为 了提 高叠 加效 果 ， 叠前 偏移 时 必 须 把初 至切 除 。初 至 切 除 时 间 t ． 如式 4 0 u ／ ， 一 柳 Y 一 Y 可 式中 为直达波 的传播速度 ； L 为炮检距 ； c为常 量 ， 自定 义可 调 参数 。给 出 直达 波 传 播 速 度 及炮 检 距 后按公 式计 算 各 道 切 除 时 间 t 把 [ 0 ， ￡ ] 区 间 的 振 幅数据 全 部充 零 ， 这 就 实 现 了地 震 记 录 的 初 至 切 除 。 3 ． 3振 幅处 理 3 ． 3 ． 1道 间平衡 利 用 道 间平 衡 原 理可 消 除炮 检 距 不 同 、 各炮 炸 药 量 、 耦 合条 件 的差 异 等 导致 的道 间能 量 不平 衡 的 问题 ， 达 到 道 间平 衡 的 目的 。设 有 炮 地 震 记 录 ， i 1 ， 2 ， 3 ， ⋯⋯ ， M； 每 炮 Ⅳ 道 记 录 ， J ． l ， 2 ， 3 ， 1 2 9 2 0 1 6 年第 1 0 期 中州煤炭 总 第2 5 0期 ⋯⋯ ，N； 每道信号 个采样点 ， 1 ， 2， 3 ， ⋯⋯， K； ，分别表 示原 始记 录振 幅值 、 平 衡后 的振 幅值 。 1 首先求各道振幅均方值。计算第 道 个 采样点振幅的均方值 A 则有 几i■ A √ 亡 5 2 求各 道振 幅平 均 值 。将 M N道 振 幅均 方 值 A 再 求平 均 ， 用 表示 1 M N A 6 3 计算权系数。计算第 道的权系数 ， 用 表 示 l i e 7 i ／ AI V M／ A 7 4 对记 录道 加 权 。用 权 系 数 对 各 道 进 行 加 权 ， 则 有 m I V ， 8 3 ． 3 ． 2道 内平 衡 道 内平 衡 也称 为 动平 衡 ， 它 是 在一 道 地震 记 录 内建 立振 幅平 衡 。消除地 震波 在浅 、 深层 传播 中 能量的不同程度衰减的影响， 使得一道信号内前后 能量 差异 很大 ， 经过 道 内平 衡处 理 后 的地震 信 号 能 在 一个 剖面上 较好地 将有 效信 号显示 出来 。方法 是 将一 道地 震记 录分 成 多 个 时窗 ， 利 用 该 道记 录每 个 时窗内的振幅来求取权系数 ， 对该时窗中心点振幅 加权 。对 时窗 中心 点 逐 点计 算 ， 求 取 各 中心 点 的权 系数 ， 依 据 中心点权 系 数 计算 各 采 样 点 的加 权 系 数 曲线 建立 本道 的平衡 ， 具体 方法 如下 。 1 时窗划分 。道 内均衡 是将 地震 记 录从 ￡ 初 时 刻到 t 时刻 ， 以 d为公差 ， 依次取递增序列 q 1 d ， 将 作 为第 g个 时窗 中点 ， 前 后各 d个 采样点共 2 d1 数据组成第 g 个 时窗 图 4 。 时窗中心点 时窗划分 图 4 时 窗划 分 及 权 值 示 意 Fi g ．4 The t i m e wi ndo ws pa r t i t i o n a nd we i g ht i ng s c he me s 2 计算各时窗振幅均方值 。设 g为时窗顺序 号 ， 为 采样点顺 序号 ， 各 时窗振 幅均方 值 为 9 3 计算 各 时窗 中心点权 系数 。设 为 均衡 水 平 的参 数 ， 则 中心 点权 系数 为 f 1 0 A 4 道加 权系数 曲线计 算 。 1 1 5 对记 录道加权 。 毫 ， 1 2 式 中 ， 为动 平 衡 后 的 地震 记 录道 ； 珊为 动平 衡 前 的地震记 录道 ； 为动平 衡系数 。 道 内平衡 处理 后 ， 能量 弱 的深层反 射 ， 由于其权 系 数大 ， 加权后 能 量放 大 ； 能 量 强 的浅 层 反 射 ， 由于 其 权系数 小 ， 加 权后 能量 削弱 。于是 ， 整 个地震 道 内 的振 幅得 到均 衡 。理 想情 况 下 ， 道 均衡 因子 的计 算 和应用应在无干扰信号的条件下进行 ， 但实际的地 震 道总是 存在 干扰 信 号 的 ， 所 以数 据处 理 时 最好 先 对地震信号做滤波 ， 再计算道均衡因子 ， 然后将道均 衡 因子应 用 于滤波前 的地震 道 。 4 速度分析及绕射偏移叠加原理 叠前绕射偏移是基于地震波绕射理论 的一种深 度偏移方法。波在均匀速度 的介质 中传播 ， 任一 检 波点所 接收 到 的 t 时刻 反 射 波 ， 其 反 射 点位 于 以 炮 点和检 波点 为焦 点 ， 以旅 行 路 径 一半 为 长 轴 的椭 圆上 ， 这一 理论称 为绕 射偏 移 图 5 。 一 、 汞2 百 ． X 、 ～⋯一， 一／ ／ ～ ～___⋯一 图 5 绕射叠加偏移原理示意 Fi g ． 5 Di f f r ac t i o n s t a ck m i g r at i o n pr i nc i pl e di a g r a m 4 ． 1 叠前 绕射偏 移速 度分析 叠前深度偏移 是复 杂地 质构 造偏 移成像 非 常有 效 的手段 ， 其成 像质 量 除了受 偏移 方 法影 响外 ， 还取 决于偏移速 度 的精度 。一 个准 确 的偏移 速度 是 叠前 深度偏移成像准 确时深转换 的必要 条件 ， 速度 与深度 的不确定性使 得 叠前 深度偏 移对 速 度异 常敏 感 。偏 移速度存在偏 差 时 ， 深度 偏移 很难 得 到聚 焦 良好 、 位 蕊 ． q 0 A 3 【 2 0 1 6年第 1 0期 丁 卫 基于 S H槽波采空区探测技术研究 总第 2 5 0期 置 准确 的成 像效果 ， 这也是某 种程度 上影 响叠 前深度 偏移 在工程 探测 中难 以广泛 推广 的原 因之一 。 本文 选用 共 成像 点道 集拉 平准 则将 偏移 成 像 与 速 度 分析 紧密 联 系起 来 ， 不 仅 可 以拾 取 出较 准 确 的 速度信息 ， 而且可 以达到压制多次波 、 消除地层倾角 的影响 ， 从而提高信噪比。将巷道前方探测 区域抽 象成离散单元 网格 ， 每个单元格理论上都看作是一 个 反 射点 。根 据 爆炸 反射 面理 论一 反射 界 面上 任一 点均看作一个绕射震 源， 它的反射波强度 与反射界 面系 数正 相关 。 因此 ， 可 以把 每 个 单元 格 看作 一 个 子波震源 ， 各检波点接收到的信号就是共 成像点道 集 。 4 ． 2偏移 成像 根 据爆 炸 反 射 面 原理 可 知 ， 前 方 每 一 个 反射 点 P都可以看成是一个子波震源 ， 进行绕射扫描偏移 时 ， 每 个 网格 点 都 可 以 看作 一 个 反 射 点 。 设炮 点 坐 标 5 ， Y ， 接 收 点 坐 标 ， Y ， 反射 点 坐 标 P ， Y ， 则它 的反射 波或绕射波旅 行 时可 以表示 为 ． ／ Y 一 Y _ 。 √ Y 一 Y 一 一 ～ 1 3 式 中 ， i 1 ， 2 ， 3 ， ⋯⋯ ， Ⅳ； 1 ， 2 ， 3 ， ⋯⋯ ， M； t 为 扫 描点 P处第 i 炮第 个接收点的绕射波旅行时。 图 6为绕射叠加偏移网格。每道地震记录单独 的绕射叠加偏移成像结果必然会产生“ 画弧 ” 现象 ， 但是通过改进优化的观测 系统可 以改善这种情况 ， 不同炮点一检波点的组合 Js 一R 。 、 s 一 图6 ， 根 据 每道 地 震记 录 的 成像 弧 段 会 交 织 在 一 起 ， 其 交 点 位 置 P 为地 质异 常点 的概 率 最 大 。这 一 技 术 不 仅 解决了绕射叠加偏移的画弧现象 ， 而且提高 了超前 探 测 的反 演精 度 。 ＼ ／ ／ ＼ 图 6消除绕射 叠加偏移 画弧现象示意 Fi g ．6 El i m i na t e di f f r ac t i o n s t a c k m i gr at i on s c he ma t i c dr a wi ng ar c ph en ome no n 4 ． 3空 间立体 椭球 偏移 巷道 超前 探测 中 ， 其 探 测范 围为 三维空 间 ， 所 采 集的空间任意炮检对数据可采用椭球偏移方法 ， 形 成三 维立 体偏 移结 果 。来 自界 面反射 点到任 意 一对 炮检 对可 组成 一椭 球 体 的焦 点 ， 在 均 匀 介 质 中其 上 任一点到炮检对的波行时间相等 ， 这是立 体椭球偏 移 的基础 。以一 个 炮 检 对 “ SPR” 为 例 进 行 说 明。图 7为两 个椭 球公 切 面确定 反射 界面 的成像 示 意 图 Z 一 、 ＼ ＼， ／／ 一 - ； if- ． 、 、 、 x ＼ ／ 二 图 7椭球体偏移成像 示意 Fi g ． 7 El l i p s o i d mi gr a t i on i mag i n g 5 结 语 1 对 于采 空 区探 测 ， 建 议 利 用 槽 波 进 行 矿井 超前勘探测， 并初步提出了数据处理方法， 较为准确 的反演 了反射界 面 ， 对 槽 波 超 前 探 的推 广 应 用 有 重 要意 义 。 2 针 对 矿 井 巷 道 特 殊 的地 质 及 施 工 条 件 ， 应 用槽波反射波超前探测基本理论 ， 设计 了在矿井巷 道有 限空 间条 件下 ， S H 型槽波 反射 波数 据采 集观 测 系统 ， 为采空区探测提供 了重要的理论依据。 3 通 过 改 进 优 化 的观 测 系统 ， 解 决 了绕 射 叠 加偏 移 的画弧 现象 ， 利 用不 同炮 点一 检波点 的组 合 ， 根 据每道 地震 记 录 的成 像 弧 段 会 交织 在 一 起 ， 其 交 点位置为地质异常点的概率最大 ， 从而提高了超前 探测 的反 演精 度 。 参 考文 献 Re f e r e n c e s [ 1 ]郭立权 ． 矿井巷 道震 波超前探 测 系统研究 [ D] ． 淮南 安 徽理 工 大学 ， 2 0 0 8 ． [ 2 ] 张存亮 ． 隧道超 前地质 预报方 法及应 用研究 [ D] ． 西安 西安 科 技大学 ， 2 0 1 1 ． [ 3] 沈鸿雁 ， 李庆 春． 频域奇异值分解 S V D 地震波场去 噪[ J ] ． 石 油地球物理勘探 ， 2 0 1 0， 4 5 2 1 8 5 ． 1 8 9 ． S h e n H o n g y a n ， L i Q i n g c h u n ． F r e q u e n c y d o ma i n s i n g u l a r v a l u e d e 一 1 31 ． 2 0 1 6年第 l 0 期 中州煤炭 总第2 5 0 期 [ 4 ] [ 5 ] [ 6 ] [ 7] [ 8 ] [ 9 ] c o m p o s i t i o n S VD o f s e i s mi c w a v e f i e l d d e n o i s i n g [ J ] ． O i l G e o p 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b i n， He Xi a n g， L i Ma o s h e n g ， e t a 1 ．T h e f o r mu l a f o r a i r b l a s t t i me o f a r r i v a l i n t u n n e l [ J ] ． E x p l o s i o n a n d S h o c k Wa v e s ， 2 0 0 3 ， 2 3 6 5 7 3 5 7 6 ． [ 5 ] 萨文科 C． K ． 井 下空气 冲击 波 [ M] ． 北京 冶金 工业 出版社 ， 1 9 7 9 [ 6 ] C h r i s t o p h K e r s t e n ． I n v e s t i g a t i o n o f d e fl a g r a t i o n s a n d d e t o n a t i o n s i n p ip e s a n d fl a m e a rr e s t e r s b y h i g h s p e e d fr a m i n g[ J ] ． J o u r n a l o f L o s s P r e v e n t i o n i n t h e P r o c e s s I n d u s t r i e s ， 2 0 0 4 1 7 4 3 - 5 0 ． [ 7 ] 庞伟宾 ， 李永池 ， 何翔， 等． 爆 冲击波在 T型通 道 内到时规律 的 实验研究 [ J ] ． 爆炸 与冲击 ， 2 0 0 7 ， 2 7 1 6 3 ． 6 7 ． Pa n g W e i b i n， L i Yo n g c h i ， He Xi a n g e t a 1 ． Th e r e g u l a r i t y o f a rri v a l t i me i n T s h a p e d t u n n e l f o r s h o c k wa v e d u e t o e x p l o s i o n s f r o m h i g h e x p l o s i v e c h a r g e s [ J ] ． E x p l o s i o n a n d S h o c k Wa v e s ， 2 0 0 7 ， 2 7 1 6 3 6 7 ． [ 8 】 翟成 ， 林柏泉 ， 叶青 ， 等． 结构异 常管路对瓦斯爆炸传播 特性的 影 响[ J ] ． 西安科技 大学学报 ， 2 0 0 8 ， 2 8 2 2 7 4 - 2 7 8 ． Z h a i C h e n g ， L i n B a i q u a n ， Y e Q i n g ， e t a 1 ． I n fl u e n c e o f a b n o r ma l s t r u c t u r e t u b e o n g a s e x p l o s i o n p r o p a g a t i o n c h a r a c t e r i s t i c s [ J ] J o u r n a l o f Xi a n Un iv e r s i t y o f S c i e n c e a n d T e c h n o l o g y ， 2 0 08， 2 8 2 2 7 4 - 2 7 8 ． [ 9 ] 林柏泉 ， 菅从光 ， 周世宁． 湍 流的诱导 及其对 瓦斯 爆炸 传播 的 影响[ J ] ． 中国矿业大学学报， 2 0 0 3 ， 3 2 2 1 0 7 一 l 1 0 ． L i n Ba i q u a n， J i a n Co n g g u a n g， Z h o u S h i n i n g ． I n d u c e me n t o f t u r b u l e n e e a n d i ts e f f e c t o n fi r e t r a n s mi s s i o n i n g a s e x p l o s i o n [ J ] ． J o u r n a l o f C h i n a Un i v e r s i t y o f Mi n i n g ＆ T e c h n o l o g y，2 0 0 3． 3 2 2 1 07． 11 n 1 3 2 [ 1 0 ] [ 1 1 ] [ 1 2] [ 1 3 ] [ 1 4] [ 1 5 ] 0 ⋯0 。 ● 一一⋯～‘一⋯●c ⋯ ● ● 曲志明 ， 周心权 ， 王海燕 ， 等． 瓦斯爆 炸冲击波超压 的衰减规律 [ J ] ． 煤炭学报 ， 2 0 0 8 ， 3 3 4 4 1 0 41 4 ． Q n Z h i m i n g ， Z h o u X i n q u a n ， Wa n g Ha i y a n ， e t a 1 ． O v e r p r e s s u r e a t t e n u a t i o n o f s h o c k w a v e d u r i n g g a s e x p l o s i o n [ J ] ． J o u r n a l o f C h i n a C o a l S o c i e t y ， 2 0 0 8 ， 3 3 4 4 1 0 41 4 ． 林柏 泉， 周世宁． 障碍物对瓦斯爆炸过程中火焰和爆炸波 的影 响[ J ] ． 中国矿业 大学学报 ， 1 9 9 9 ， 8 2 1 0 4 1 0 7 ． Li n Ba i q u a n， Zh o u S h i n i n g ． I n flu e n c e o f b a r r i e r s o n fla me t r a n s mi s s i o n a n d e x p l o s i o n w a v e i n g a s e x p l o s i o n [ J ] ． J o u r n a l o f C h i n a U n i v e r s i t y o f Mi n i n g＆ T e c h n o l o g y ， 1 9 9 9， 2 8 2 1 0 4 1 0 7 ． 林柏泉． 矿井瓦斯 防治理论 与技术 第二 版 [ M] ． 徐 州 中国 矿业大学出版 社， 2 0 1 0 ． 林柏泉 ， 周世宁， 张仁 贵． 瓦斯爆炸过 程中激波 的诱 导条件及 其分析[ J ] ． 实验力学 ， 1 9 9 8 ， 1 3 4 4 6 3 46 8 ． L i n Ba i q u a n， Z h o u S h i n i n g， Z h a n g Re n g u i ． Th e i n d u c i n g c o n d i t i o n o f s h o c k w a v e s i n g a s e x p l o s i o n [ J ] ． J o u r n a l o f E x p e r i me n t a l Me c h a n i e s ， 1 9 9 8 ， 1 3 4 4 6 3 46 8 ． 苏举端 ， 高春艳 ， 蔡香萍． 煤矿 巷道瓦斯爆炸传 播规律 及破坏 效应分析[ J ] ． 工业安全与环保 ， 2 0 1 0， 3 6 2 4 0 42 ． S u J u d u a n， Ga o Ch u n y a n， Ca i Xi a n g p i n g Th e a n a l y s i s o n d e s t r u e t i r e e ff e c t a n d d i s s e mi n a t i o n l a w o f g a s e x p l o s i o n i n c o a l mi n e [ J ] I n d u s t r i a l S a l t y a n d E n v i r o n me n t a l P r o t e c t i o n ， 2 0 1 0 ， 3 6 2 4 O 一 4 2． 潘鹏飞 ， 谭迎新 ， 王 志青． 条形障碍物 对瓦斯爆炸特 性影 响研 究[ J ] ． 中国安全生产科学技术 ， 2 0 1 0 ， 6 5 7 1 - 7 6 ． P a n P e n g f e i ， Ta n Yi n g x i n ， Wa n g Z h i q i n g ． S t u d y o n e f f e c t s o f s t r i p ty p e o b s t a c l e s o n me t h a n e e x p l o s i o n [ J ] ． J o u r n a l o f S a f e t y S c i e n c e a n d T e c h n o l o g y ， 2 0 1 0， 6 5 7 1 7 6 ．